- •Физические основы механики
- •1. Кинематика поступательного движения
- •1. Основные понятия кинематики
- •2. Скорость
- •3. Ускорение
- •4. Уравнения равнопеременного движения
- •5. Стандартный график движения поезда
- •2. Силы в механике
- •1. Сила тяжести и вес тела
- •2. Силы трения покоя и скольжения
- •3. Аэродинамические силы
- •4. Сила упругости
- •3. Силы в транспорте
- •1. Сила тяги локомотива
- •2. Зависимость силы тяги от скорости
- •3. Сила трения качения
- •4. Сила торможения
- •4. Динамика поступательного движения
- •1. Законы Ньютона
- •2. Движение поезда в режиме постоянной силы тяги
- •3. Движение поезда в режиме постоянной мощности
- •4. Движение поезда при торможении и выбеге
- •5. Неинерциальные системы отсчета
- •Силы инерции
- •2. Движение вагона на повороте
- •3. Опрокидывание вагона на повороте.
- •4. Силы в автосцепках вагонов
- •6. Статика
- •1. Условие равновесия тел
- •2. Сила давления вагона на рельсы
- •3. Стоянка поезда на спуске
- •4. Балластировка локомотива
- •7. Законы сохранения в механике
- •1. Закон сохранения импульса
- •2. Работа
- •3. Кинетическая энергия
- •4. Потенциальная энергия
- •5. Закон сохранения энергии
- •8. Соударение тел
- •1. Явление удара
- •2. Соударение тел
- •3. Сцепление вагонов
- •Параметры кинематики вращательного движения
- •2. Момент силы
- •3. Основной закон динамики вращательного движения
- •4. Расчет момента инерции некоторых тел
- •10. Динамика плоского движения тел
- •1. Движение центра масс
- •1. Плоское движение твердых тел
- •3. Теорема Штейнера
- •4. Ускорение при скатывании вагона
- •11. Кинетическая энергия вращателього
- •1. Кинетическая энергия вращательного движения
- •2. Кинетическая энергия при плоском движении тела
- •3. Скатывание вагона с сортировочной горки
- •4. Аккумулирование энергии маховиком
- •12. Закон сохранения момента импульса
- •1. Момент импульса
- •2. Закон сохранения момента импульс для одного тела
- •3. Закон сохранения момента импульса для системы тел
- •4. Гироскоп
- •13. Релятивистская механика
- •1. Постулаты сто
- •2. Преобразования Лоренца
- •3. Следствия преобразований Лоренца
- •3. Основы релятивистской механики
- •4. Радиолокационный скоростемер.
- •14. Механические колебания
- •1. Уравнение гармонических колебаний.
- •2. Пружинный маятник
- •3. Физический маятник
- •4. Галопирующие колебания вагона
- •15. Затухающие колебания
- •1. Уравнение затухающих колебаний
- •2. Параметры затухания колебаний
- •3. Амортизаторы вагона
- •4. Рессорное подвешивание вагона
- •16. Вынужденные колебания
- •1. Уравнение вынужденных колебаний
- •2. Вибрация электродвигателя
- •17. Волны в упругих средах
- •1. Уравнение волны.
- •2. Интерференция волн
- •3. Скорость распространения упругих волн
- •4. Колебания контактного провода
- •1. Кинематика поступательного движения…………………… …………...………7
6. Статика
Статика – это раздел механики, изучающий условия равновесия материальных тел под воздействием сил, действующих на тела. В задачах статики предполагается, что тела являются абсолютно твердыми, для которых расстояние между любыми точками постоянно.
1. Условие равновесия тел
Равновесием называется такое состояние тела, при котором оно находится в состоянии покоя относительно системы отсчета.
Возможны состояния устойчивого, неустойчивого и безразличного равновесия. При устойчивом равновесии тело, выведенное из положения равновесия внешним воздействием, возвращается обратно к положению равновесия после снятия воздействия. Например, шарик в сферическом углублении после толчка возвращается на дно. Шарик на вершине сферического купола находится в состоянии неустойчивого равновесия, так как достаточно незначительного смещения, чтобы шарик скатился. Примером безразличного равновесия может быть положение шарика на горизонтальной поверхности.
Рассмотрим три примера равновесия тел.
1. Пусть на тело действует несколько сил, линии действия которых пересекаются в одной точке. Это условие выполняется всегда, если тело можно считать материальной точкой. Пусть равнодействующая сила, равная векторной сумме всех сил, равна нулю. Тогда, согласно первому закону Ньютона, тело будет находиться в покое (если перед этим оно не двигалось равномерно и прямолинейно). Это условие отсутствия поступательного движения тела, является уравнением равновесия
. (6.1)
Спроецируем уравнение равновесия на оси координат . Для равновесия тела под действием системы сходящихся сил достаточно, чтобы суммы проекций этих сил на каждую из трёх осей координат были бы равны нулю.
2. Пусть тело имеет ось вращения, которая установлена в неподвижных подшипниках. Пусть на тело действует некоторая сила F. Поступательного перемещения тела не будет, так как этому препятствуют подшипники, которые действуют на ось с силами реакции. Возникающие силы реакции компенсируют силу F так, чтобы сумма сил была бы равна нулю. Если линия действия силы проходит через ось вращения, то тело будет находиться в состоянии равновесия. Однако, как известно из опыта, если внешняя сила не проходит через ось вращения, то её действие приведет к вращению тела относительно оси. Вращающее воздействие силы характеризуется моментом силы. Момент силы будет тем больше, чем больше величина силы и чем больше плечо силы: . Плечом силы называется длина перпендикуляра, опущенного из оси вращения на линию действия силы. Условно принимают: если сила вращает тело по часовой стрелке, то момент силы положительный, а если против часовой стрелки, то отрицательный.
П усть точка приложения силы определяется радиус-вектором r, проведенным из оси, тогда плечо силы равно , а момент силы равен (рис. 6.1). Очевидно, здесь записано векторное произведение . Вектор момента силы относительно оси принимают за аксиальный вектор, то есть вектор, направленный по оси вращения согласно правилу векторного произведения. Направление вектора момента силы можно также определить правилом буравчика: если вращать ручки буравчика под воздействием силы, то направление вектора момента силы совпадает с поступательным движением буравчика по оси.
Если на тело действует несколько сил, то вращения не будет, если сумма моментов сил относительно оси будет равна нулю:
(6.2)
3. Рассмотрим свободное тело, которое не ограничено в своем движении другими твердыми телами. Выберем некоторый центр, в котором расположим начало координатных осей. Пусть на тело действует несколько сил, точки приложения которых относительно, например, оси Ох, определяются их радиус-векторами (ось на рис.6.2 направлена за чертеж). Вектора сил можно перемещать по их линии действия. Но чтобы переместить вектор силы перпендикулярно линии действия к оси, надо для компенсации к этой оси приложить равную, противоположно направленную силу F2. Таким образом, действие произвольной силы на тело можно представить равной ей силой F1, приложенной к произвольно выбранной оси и вращающему моменту пары сил F–F2. Вращающий момент пары равных, противоположно направленных сил не зависит от выбора оси вращения и равен произведению одной из сил на плечо пары . Плечо пары сил равно расстоянию между линиями действия сил . Момент пары сил можно представить аксиальным вектором , перпендикулярным плоскости пары сил.
И так, тело не будет перемещаться поступательно, если векторная сумма сил, приложенных к произвольному центру, будет равна нулю. Тело не будет вращаться относительно выбранных осей, если сумма моментов пар сил будет равна нулю:
и . (6.3)
При решении задач статики выбирают положение центра и декартовых осей координат так, чтобы решение задачи было наиболее простым. Записывают уравнения (6.3) в проекции на эти оси. Получают шесть алгебраических уравнений для твердого тела, имеющего шесть степеней свободы (трёх координат центра и трёх углов поворота).