- •Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования
- •Кафедра теоретической и прикладной механики
- •1. Информация о дисциплине
- •1.1 Предисловие
- •- Операции со скоростями и ускорениями при сложном движении точки;
- •1.2. Содержание дисциплины и виды учебной работы
- •1.2.1.Содержание дисциплины по гос
- •1.2.2. Объём дисциплины и виды учебной работы
- •1.2.3. Перечень видов практических занятий и контроля:
- •2. Рабочие учебные материалы
- •Раздел 1. Кинематика
- •Раздел 2. Динамика и элементы статики
- •2.2. Тематический план дисциплины
- •2.3. Структурно-логическая схема дисциплины
- •2.4. Практический блок
- •2.4.1. Практические занятия
- •2.5. Временной график изучения дисциплины
- •2.6. Балльно-рейтинговая система оценки знаний
- •3. Информационные ресурсы дисциплины
- •3.1. Библиографический список
- •3.2. Опорный конспект по дисциплине
- •Раздел 1. Кинематика
- •1.1. Кинематика точки
- •1.1.1. Способы задания движения точки
- •1.1.2. Скорость точки
- •1.1.3. Ускорение точки при векторном и координатном способах задания движения
- •1.1.4. Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •1.2. Простейшие движения твердого тела
- •1.2.1. Поступательное движение твердого тела
- •1.2.2. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •1.2.3. Скорости и ускорения точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •1.2.4. Векторное представление скорости точки вращающегося твёрдого тела
- •1.3. Сложное движение точки
- •1.3.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •1.3.2. Относительные, переносные и абсолютные скорости и ускорения точки
- •1.3.3. Теоремы сложения скоростей
- •1.3.4. Теорема сложения ускорений (теорема Кориолиса)
- •1.3.5. Ускорение Кориолиса
- •1.4. Плоское движение твёрдого тела
- •1.4.1. Плоское движение твёрдого тела и движение
- •1.4.2. Теорема сложения скоростей при плоском движении
- •1.4.3. Теорема о проекциях скоростей двух точек плоской фигуры
- •1.5. Движение твёрдого тела вокруг неподвижной точки и движение свободного твёрдого тела
- •1.5.1. Движение твердого тела вокруг неподвижной точки
- •Или сферическое движение; углы Эйлера, уравнения движения
- •1.5.2. Скорости точек тела. Мгновенная ось вращения
- •1.5.3.Общий случай движения свободного твердого тела
- •1.6. Сложное движение твёрдого тела
- •1.6.1.Сложение поступательных движений
- •1.6.2. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей
- •1.6.3. Сложение вращательных движений вокруг параллельных осей
- •Раздел 2. Динамика и элементы статики
- •2.1. Введение в динамику и статику
- •2.1.1. Предмет динамики и статики. Основные понятия
- •2.1.2. Свободные и несвободные тела. Связи и реакции связей
- •2.1.3. Законы механики Галилея – Ньютона
- •2.1.4. Момент силы относительно оси
- •2.1.5 Трение покоя и трение скольжения
- •2.1.6. Пара сил и ее свойства
- •2.1.7. Пара трения качения
- •2.2. Статика твёрдого тела
- •2.2.1. Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил
- •2.2.2. Уравнения равновесия плоской системы сил
- •2.2.3. Равновесие системы твёрдых тел
- •2.3. Динамика материальной точки
- •2.3.1. Основное уравнение динамики материальной точки в декартовых и естественных координатах
- •2.3.2. Две основные задачи динамики материальной точки
- •2.3.3. Динамика относительного движения материальной точки
- •2.3.4. Свободные гармонические колебания материальной точки
- •2.3.5. Свободные затухающие колебания материальной точки
- •2.3.6. Вынужденные колебания материальной точки
- •2.4. Введение в динамику механической системы
- •2.4.1. Механическая система. Классификация сил. Дифференциаль- ные уравнения движения. Свойства внутренних сил
- •2.4.2. Масса системы. Центр масс системы
- •2.5. Теоремы о движении центра масс и об изменении количества движения механической системы
- •2.5.1.Теорема о движении центра масс системы
- •2.5.2. Количество движения материальной точки и механической системы. Импульс силы
- •2.5.3. Теорема об изменении количества движения системы
- •2.6. Теорема об изменении главного момента количества
- •2.6.1. Момент количества движения материальной точки относительно центра и оси
- •2.6.2. Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •2.6.3. Кинетический момент твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.6.4. Теоремы об изменении кинетического момента системы
- •2.6.5. Дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.7. Работа и энергия
- •2.7.1. Кинетическая энергия материальной точки и механической системы
- •2.7.2. Кинетическая энергия твердого тела
- •2.7.3. Работа и мощность силы
- •2.7.4. Работа силы тяжести и силы упругости
- •2.7.5. Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •2.7.6. Теорема об изменении кинетической энергии
- •2.7.7. Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •2.7.8. Понятие о силовом поле
- •2.7.9. Закон сохранения механической энергии
- •2.8. Метод кинетостатики (принцип Даламбера)
- •2.8.1. Принцип Даламбера для материальной точки и механической системы
- •2.8.2. Приведение сил инерции твёрдого тела к данному центру
- •2.Вращательное движение вокруг неподвижной оси.
- •3.3. Глоссарий (краткий словарь терминов)
- •3.4. Методические указания и примеры решения задач
- •Алгоритм решения задач на применение теоремы об изменении кинетической энергии механической системы
- •4. Блок контроля освоения дисциплины
- •4.1. Задания на контрольные работы и методические указания к их выполнению
- •4.1.1. Общие указания
- •4.1.2. Указания к выполнению контрольной работы №1
- •4.1.3. Указания к выполнению контрольной работы № 2
- •4.2. Текущий контроль
- •4.2.1. Тренировочные тесты текущего контроля
- •4.2.2. Тренировочные тесты рубежного контроля
- •4.3. Итоговый контроль. Вопросы к экзамену
1.6. Сложное движение твёрдого тела
1.6.1.Сложение поступательных движений
Пусть твёрдое тело совершает движение относительно системы от-счёта, которая в свою очередь движется относительно основной сис-темы отсчёта, принимаемой за неподвижную (рис. 1.6.1). Такое движе-ние твёрдого тела называютсложным, или абсолютным по отношению к ос-новной системе отсчёта, состоящим из двух движений – относительного и переносного.
Задачей кинематики в этом случае является нахождение зависимости между основными кинематическими характеристиками относительного, переносного и абсолютного движений.
Рассмотрим случай, когда относительное движение тела относительно системы отсчёта , является поступательным со скоростью, и переносное движение (движение системы отсчётаотносительно основной системы) – тоже поступательное со скоростью. При поступательном движении твёрдого тела все его точки движутся с одинаковыми скоростями, поэтому тело считаем материальной точкойО2, совершающей сложное движение. Согласно теореме о сложении скоростей точки. В нашем случае,, следовательно, абсолютная скорость тела равна
. (1.6.1)
Таким образом, у всех точек тела абсолютные скорости точек оказались одинаковыми; следовательно, при сложении поступательных движений твёрдого тела результирующее движение будет также поступательным и скорость результирующего движения равна сумме скоростей составляющих движений.
1.6.2. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей
Пусть твёрдое тело L вращается в системе координатвокруг осис угловой скоростью, а система координатвращается вокруг осинеподвижной системы отсчётас угловой скоростью(рис. 1.6.2).ТочкаО пересечения осейиостаётся неподвижной, поэтому движение тела будет сферическим. При этом угол нутацииостаётся постоянным, угловые скоростииобозначены соответственнои. Следовательно, в силу формул (1.5.7) и (1.5.8) абсолютная скорость произвольно выбранной точкиМ тела будет равна, (1.6.2) где, а(1.6.3)
Из формулы (1.6.3) следует, что совокупность двух вращений твёрдого тела, происходящих вокруг пересекающихся осей, эквивалентна одному вращению, происходящему вокруг мгновенной оси ОР с мгновенной угловой скоростью, равной геометрической сумме угловых скоростей составляющих вращений. С течением времени осьОР непрерывно изменяет своё положение, описывая коническую поверхность с вершиной в точкеО.
Если тело участвует во вращении вокруг нескольких осей, пересекающихся в одной точке, то последовательно применяя формулу (1.6.3) находят эквивалентное вращение с мгновенной угловой скоростью
. (1.6.4)
1.6.3. Сложение вращательных движений вокруг параллельных осей
Пусть тело L,закреплённое шарнирно на кривошипе, вращается вместе с системой координатвокруг осис угловой скоростьюотносительно системы отсчёта, которая в свою очередь вращается вокруг оси, совпадающей с осьюнеподвижной системы координат, с угловой скоростью. При этом осиипараллельны (рис. 1.6.3).
При таком движении тела его осьостаётся параллельной начальному положению. Следовательно, тело совершает плоскопараллельное движение, поэтому заменим его движением плоской фигурыв плоскости(рис. 1.6.4). Из вышесказанного следует, что точкафигуры движется по окружности радиуса, её абсолютная скоростьперпендикулярна этому радиусу. Поэтому мгновенный центррскоростей (МЦС) фигуры находится на прямой. Для определения положения МЦС должно быть известно направление скорости ещё одной точки, например точкиМ, абсолютная скоростькоторой складывается из переносной скоростии относительной скорости.
. (1.6.5)
Запишем формулу (1.6.5) для точки р:, (1.6.6)
где ,. (1.6.7) Пустьинаправлены в одну сторону. В этом случаеиимеют одинаковые алгебраические знаки, а проекции векторовина осьдолжны иметь, в силу равенства (1.6.6), противоположные знаки, т.е. точкар должна находиться внутри отрезка(рис. 1.6.4).
Согласно сказанному формула (1.6.6) примет вид (1.6.8)
или . (1.6.9)
Рассмотрим случай, когда угловые скорости инаправлены в противоположные стороны (рис. 1.6.5), но не равны по модулю . В этом случае, в силу равенства (1.6.8), проекции векторовина осьдолжны иметь одинаковые алгебраические знаки, т.е. точкардолжна находиться на прямой вне отрезкаи делить этот отрезок внешним образом согласно отношению (1.6.9).
Найдём скорость произвольно выбранной точки М.Пусть МЦС (точкар) делит отрезоквнутренним (рис. 1.6.4) или внешним (рис. 1.6.5) образом. Тогда независимо от образа деления отрезка равенство (1.6.5) можно записать
. (1.6.10)
Раскрывая скобки в правой части и используя формулу (1.6.6), получим
, (1.6.11)
где - мгновенная угловая скорость совокупного вращения тела, направленная по мгновенной оси, проходящей через точку рпараллельно векторамии делящей внутренним или внешним образом расстояние между осями составляющих вращений на части, обратно пропорциональные модулям угловых скоростей.
Алгебраическое значение мгновенной угловой скорости равно: , если переноснаяи относительнаяугловые скорости направлены в одну и ту же сторону и, еслиинаправлены в противоположные стороны. Очевидно, во втором случае совокупное вращение будет направлено в сторону большей по модулю угловой скорости.
Пусть угловые скорости переносного () и относительного () движений твёрдого тела равны по модулю, но противоположно направлены, т. е.. Такая совокупность движений называетсяпарой вращений.
В этом случае формула (1.6.5) для абсолютной скорости точки Мтела примет вид
. (1.6.12)
Векторы ине зависят от положения точкиМ, поэтому из (1.6.12) вытекает, что скорости всех точек тела одинаковые. Этим свойством тело обладает только припоступательномдвижении.
Векторное произведение по аналогии с моментом пары сил называютмоментом пары вращений. Таким образом, тело, участвующее в паре вращений, движется поступательно со скоростью, равной моменту пары вращений. При этом направление вектораопределяется так же, как в статике определяется направление момента пары сил.
Примеры сложного движения рассмотрены в [1], с. 172…176.
Вопросы для самопроверки по теме 1.6
Каков вид движения твёрдого тела, совершающего сложные поступательные движения?
Как складываются угловые скорости тела, вращающегося вокруг пересекающихся в одной точке осей? Алгебраически или геометрически?
В каком случае абсолютная угловая скорость тела, совершающего вращения вокруг двух осей, складывается алгебраически?
Что называют парой вращения?