- •Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования
- •Кафедра теоретической и прикладной механики
- •1. Информация о дисциплине
- •1.1 Предисловие
- •- Операции со скоростями и ускорениями при сложном движении точки;
- •1.2. Содержание дисциплины и виды учебной работы
- •1.2.1.Содержание дисциплины по гос
- •1.2.2. Объём дисциплины и виды учебной работы
- •1.2.3. Перечень видов практических занятий и контроля:
- •2. Рабочие учебные материалы
- •Раздел 1. Кинематика
- •Раздел 2. Динамика и элементы статики
- •2.2. Тематический план дисциплины
- •2.3. Структурно-логическая схема дисциплины
- •2.4. Практический блок
- •2.4.1. Практические занятия
- •2.5. Временной график изучения дисциплины
- •2.6. Балльно-рейтинговая система оценки знаний
- •3. Информационные ресурсы дисциплины
- •3.1. Библиографический список
- •3.2. Опорный конспект по дисциплине
- •Раздел 1. Кинематика
- •1.1. Кинематика точки
- •1.1.1. Способы задания движения точки
- •1.1.2. Скорость точки
- •1.1.3. Ускорение точки при векторном и координатном способах задания движения
- •1.1.4. Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •1.2. Простейшие движения твердого тела
- •1.2.1. Поступательное движение твердого тела
- •1.2.2. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •1.2.3. Скорости и ускорения точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •1.2.4. Векторное представление скорости точки вращающегося твёрдого тела
- •1.3. Сложное движение точки
- •1.3.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •1.3.2. Относительные, переносные и абсолютные скорости и ускорения точки
- •1.3.3. Теоремы сложения скоростей
- •1.3.4. Теорема сложения ускорений (теорема Кориолиса)
- •1.3.5. Ускорение Кориолиса
- •1.4. Плоское движение твёрдого тела
- •1.4.1. Плоское движение твёрдого тела и движение
- •1.4.2. Теорема сложения скоростей при плоском движении
- •1.4.3. Теорема о проекциях скоростей двух точек плоской фигуры
- •1.5. Движение твёрдого тела вокруг неподвижной точки и движение свободного твёрдого тела
- •1.5.1. Движение твердого тела вокруг неподвижной точки
- •Или сферическое движение; углы Эйлера, уравнения движения
- •1.5.2. Скорости точек тела. Мгновенная ось вращения
- •1.5.3.Общий случай движения свободного твердого тела
- •1.6. Сложное движение твёрдого тела
- •1.6.1.Сложение поступательных движений
- •1.6.2. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей
- •1.6.3. Сложение вращательных движений вокруг параллельных осей
- •Раздел 2. Динамика и элементы статики
- •2.1. Введение в динамику и статику
- •2.1.1. Предмет динамики и статики. Основные понятия
- •2.1.2. Свободные и несвободные тела. Связи и реакции связей
- •2.1.3. Законы механики Галилея – Ньютона
- •2.1.4. Момент силы относительно оси
- •2.1.5 Трение покоя и трение скольжения
- •2.1.6. Пара сил и ее свойства
- •2.1.7. Пара трения качения
- •2.2. Статика твёрдого тела
- •2.2.1. Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил
- •2.2.2. Уравнения равновесия плоской системы сил
- •2.2.3. Равновесие системы твёрдых тел
- •2.3. Динамика материальной точки
- •2.3.1. Основное уравнение динамики материальной точки в декартовых и естественных координатах
- •2.3.2. Две основные задачи динамики материальной точки
- •2.3.3. Динамика относительного движения материальной точки
- •2.3.4. Свободные гармонические колебания материальной точки
- •2.3.5. Свободные затухающие колебания материальной точки
- •2.3.6. Вынужденные колебания материальной точки
- •2.4. Введение в динамику механической системы
- •2.4.1. Механическая система. Классификация сил. Дифференциаль- ные уравнения движения. Свойства внутренних сил
- •2.4.2. Масса системы. Центр масс системы
- •2.5. Теоремы о движении центра масс и об изменении количества движения механической системы
- •2.5.1.Теорема о движении центра масс системы
- •2.5.2. Количество движения материальной точки и механической системы. Импульс силы
- •2.5.3. Теорема об изменении количества движения системы
- •2.6. Теорема об изменении главного момента количества
- •2.6.1. Момент количества движения материальной точки относительно центра и оси
- •2.6.2. Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •2.6.3. Кинетический момент твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •2.6.4. Теоремы об изменении кинетического момента системы
- •2.6.5. Дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.7. Работа и энергия
- •2.7.1. Кинетическая энергия материальной точки и механической системы
- •2.7.2. Кинетическая энергия твердого тела
- •2.7.3. Работа и мощность силы
- •2.7.4. Работа силы тяжести и силы упругости
- •2.7.5. Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •2.7.6. Теорема об изменении кинетической энергии
- •2.7.7. Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •2.7.8. Понятие о силовом поле
- •2.7.9. Закон сохранения механической энергии
- •2.8. Метод кинетостатики (принцип Даламбера)
- •2.8.1. Принцип Даламбера для материальной точки и механической системы
- •2.8.2. Приведение сил инерции твёрдого тела к данному центру
- •2.Вращательное движение вокруг неподвижной оси.
- •3.3. Глоссарий (краткий словарь терминов)
- •3.4. Методические указания и примеры решения задач
- •Алгоритм решения задач на применение теоремы об изменении кинетической энергии механической системы
- •4. Блок контроля освоения дисциплины
- •4.1. Задания на контрольные работы и методические указания к их выполнению
- •4.1.1. Общие указания
- •4.1.2. Указания к выполнению контрольной работы №1
- •4.1.3. Указания к выполнению контрольной работы № 2
- •4.2. Текущий контроль
- •4.2.1. Тренировочные тесты текущего контроля
- •4.2.2. Тренировочные тесты рубежного контроля
- •4.3. Итоговый контроль. Вопросы к экзамену
2.1.4. Момент силы относительно оси
Введем сначала понятие проекции силы на плоскость. Пусть даны сила и некоторая плоскость. Опустим из началаА и концаВ вектора силыперпендикуляры на эту плоскость (рис. 2.1.12).
Проекцией силы на плоскостьназывается вектор, начало и конецкоторого (точки) совпадают с проекциями начала и конца силы(точки).
Моментом силы относительно осиназывается алгебраическая величина , равная произведению модуля проекциисилына плоскость, перпендикулярную к оси(т.е. совпадающую с плоскостью), на кратчайшее расстояниеот точкипересечения оси с плоскостьюдо линиидействия проекции силы(рис. 2.1.12).
Этому определению соответствует следующая зависимость: .
Момент силы относительно осисчитаетсяположительным, если смотря с положительного конца этой оси, видим, что силастремится повернуть тело вокруг нее в направлении против хода часовой стрелки, иотрицательным, если - по ходу часовой стрелки.
Из определения следует, что момент силы относительно оси равен нулю в двух случаях:
когда , т.е. силапараллельна оси;
когда , т.е. линия действия силы пересекает ось.
Объединяя эти два случая, можно сказать, что момент силы относительно оси равен нулю, если сила и ось располагаются в одной плоскости.
Момент силы относительно центра связан с моментом силы относительно оси. Эту связь можно выразить следующим образом:
Проекция момента силы относительно центра на ось, проходящую через этот центр, равна моменту силы относительно этой оси.
Действительно модуль момента силы относительно центра О численно
равен , а относительно оси, проходящей через центрО, момент этой силы равен (рис. 2.1.12). С другой стороны из геометрии известно, что площадь проекции плоской фигуры на какую-либо плоскость равна произведению площади этой фигуры на косинус угла между нормалью к плоскости фигуры и нормалью к плоскости её проекции, т. е.
=или. (2.1.14)
2.1.5 Трение покоя и трение скольжения
Пусть твёрдое тело лежит на горизонтальной плоскости (рис. 2.1.13,а). Если никакие активные силы, кроме силы тяжести, на тело не действуют, то, согласно аксиоме уравновешенности двух сил, силауравновешивается нормальной реакциейплоскости.
Приложим к телу горизонтальную изменяющуюся по величине силу . Из опыта известно, что при достаточно малых значениях величины силы, тело будет оставаться в покое. Это означает, что по горизонтали на тело действует сила, уравновешивающая силу. Эта сила является горизонтальной составляющей реакции связи и называют её силой трения покоя.
Будем постепенно увеличивать силу . До тех пор пока тело остаётся в состоянии покоя , вместе с силойвозрастает и сила. Наконец, наступает мгновение, когда тело начинает скользить по плоскости. В этот момент сила трения достигает своего предельного значения.
Таким образом, модуль силы трения покоя может изменяться от 0 до . Как только значение сдвигающей силыпревысит на незначительную величину, тело начинает скользить по опорной поверхности. При скольжении на тело действует сила динамического трения (или сила трения скольжения).
Связи, которые обусловливают возникновение сил трения, называют шероховатыми, так как шероховатость соприкасающихся поверхностей тел при сдвиге одного тела относительно другого является основной причиной возникновения трения.
Основные законы трения скольжения сформулированы французским физиком Кулоном .
1.Предельное значение силы трения покоя пропорционально нормальному давлению тела на опорную поверхность или модулю нормальной реакции :
=, (2.1.15)
Безразмерный коэффициент пропорциональности , называемый коэффициентом трения покоя, зависит только от материала и состояния соприкасающихся поверхностей тел. Состояние поверхностей определяется их шероховатостью и наличием смазки.
2. Сила динамического трения также пропорциональна нормальному давлению: . (2.1.16)
Коэффициент трения скольжения , как правило, незначительно меньше коэффициента трения покоя и при увеличении скорости скольжения слабо убывает, стремясь к постоянному предельному значению. Коэффициенты трения для различных материалов определяют экспериментально и заносят в справочники.
3. Сила трения покоя направлена противоположно сдвигающему усилию, а сила динамического трения – противоположно скорости скольжения тела по опорной поверхности.
Согласно закону параллелограмма сил векторреакции шероховатой связи изображён на рис. 2.1.14. Из построения находим, (2.1.17)
где угол называют углом трения покоя.
Из (2.1.17)вытекает равенство
. (2.1.18)
Сравнивая выражения (2.1.15) и (2.1.18), находим
. (2.1.19)
Коэффициент трения покоя равен тангенсу угла трения покоя. Аналогично – коэффициент трения скольжения равен тангенсу угла трения скольжения.