- •1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия кинематики
- •1.2. Понятия скорости и ускорения
- •1.3. Ускорение при криволинейном движении – тангенциальное и нормальное ускорения
- •1.4. Кинематика вращательного движения
- •Контрольные вопросы и задачи
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Понятие импульса силы и импульса тела
- •2.3 Работа, мощность, коэффициент полезного действия
- •Полная работа на всем пути равна
- •2.4 Силы консервативные и неконсервативные. Потенциальное поле сил
- •2.5 Энергия. Потенциальная и кинетическая энергии
- •2.6 Связь между потенциальной энергией и силой
- •2.7 Сила трения
- •2.8 Центр масс твердого тела
- •Контрольные вопросы и задачи
- •3. Динамика вращательного движения
- •3.1. Кинетическая энергия вращающегося тела. Момент инерции твердого тела
- •3.2. Моменты инерции тел простой геометрической формы
- •3.3 Главные оси инерции
- •3.4 Момент силы. Момент импульса
- •3.5. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •3.6. Условия равновесия твердых тел
- •3.7. Работа внешних сил при вращении твердого тела
- •3.8. Неинерциальные системы отсчета
- •Контрольные вопросы и задачи
- •4. Законы сохранения
- •4.1. Закон сохранения энергии
- •1. Закон сохранения энергии в механике.
- •4.2. Закон сохранения импульса
- •4.3. Закон сохранения момента импульса
- •2.3 Движение тела переменной массы. Реактивное движение
- •Контрольные вопросы и задачи
- •5. Всемирное тяготение
- •5.1. Законы Кеплера
- •5.2. Закон всемирного тяготения
- •5.3. Сила тяжести и вес тела. Невесомость
- •5.4. Космические скорости
- •Контрольные вопросы и задачи
- •6. Колебательное движение
- •6.1. Гармонические колебания
- •6.2. Физический и математический маятники
- •6.3. Скорость, ускорение и энергия при гармонических колебаниях
- •6.4. Сложение колебаний одинакового направления и равных частот
- •6.5. Биения
- •6.6. Сложение взаимно-перпендикулярных колебаний. Фигуры Лиссажу
- •6.7. Затухающие колебания
- •6.8. Вынужденные колебания. Резонанс
- •Контрольные вопросы и задачи
- •7. Элементы гидростатики и гидродинамики
- •7.1. Основные законы и соотношения гидростатики
- •7.2. Основные законы гидродинамики идеальной жидкости
- •Теорема о неразрывности струи.
- •Уравнение Бернулли.
- •Измерение давления в текущей жидкости.
- •Контрольные вопросы и задачи
- •8. Основы теории относительности
- •8.1. Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея
- •8.2. Принцип относительности Эйнштейна. Преобразования Лоренца
- •8.3 Кинематика теории относительности (следствия из преобразований Лоренца)
- •8.4. Динамика теории относительности
- •Основное уравнение динамики теории относительности.
- •Контрольные вопросы и задачи
- •9. Справочные таблицы Некоторые физические постоянные
- •Множители, приставки для образования десятичных, кратных единиц
- •Некоторые астрономические величины
- •Содержание
- •1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия кинематики
5.2. Закон всемирного тяготения
Получим закон всемирного тяготения теоретически, исходя из законов Кеплера и законов динамики Ньютона. Заметим, прежде всего, что окружность является частным случаем эллипса, причем радиус окружности равен соответствующей полуоси эллипса. Ввиду этого и для упрощения задачи, рассмотрим гипотетическую планетарную систему, т.е. систему, где все планеты движутся по круговым орбитам, в центре которых находится Солнце (тем самым будет использован первый закон Кеплера).
Согласно второму закону Кеплера, радиус-вектор конкретной планеты, отсекает, за равные промежутки времени, равные площади, что выполняется, если величина скорости движения конкретной планеты по круговой орбите есть величина постоянная (тем самым использован второй закон Кеплера).
Если планета движется по круговой орбите с постоянной скоростью, то на нее должна действовать центростремительная сила со стороны Солнца. Рассмотрим две планеты, движущиеся по круговым орбитам с радиусами R1 и R2. Центростремительные силы, действующие на них, будут равны:
; ,
где т1; т2; ; – массы и скорости соответственно первой о второй планет.
Написанные соотношения для центростремительных сил выражают II закон Ньютона.
Определим теперь отношение сил:
. (29)
Заметим далее, что скорости планет определяются их периодами обращения вокруг Солнца и радиусами орбит:
; .
Подставив последние выражения в соотношение (29) после сокращений получим
.
По третьему закону Кеплера: . Откуда после подстановки и сокращений имеем:
.
Собирая все величины, касающиеся первой планеты в левой части равенства, а второй в правой, получим:
.
Или для любой планеты .
Полагая, что const пропорциональна массе Солнца, получим для силы притяжения между планетой и Солнцем:
,
где М – масса Солнца.
Откуда следует, что между любыми двумя телами, обладающими массами, должна действовать сила взаимного притяжения.
Закон всемирного тяготения: между любыми двумя материальными телами (материальными точками) действует сила взаимного притяжения, прямо пропорциональная произведению масс этих тел (М1 и М2 ) и обратно пропорциональная квадрату расстояния между ними (r2):
,
где G–гравитационная постоянная, G = 6,6720 × 10–11 H×м2/кг2.
5.3. Сила тяжести и вес тела. Невесомость
На всякое тело массы m, вблизи поверхности Земли, действует сила
,
называемая силой тяжести (g – ускорение свободного падения).
В данном месте Земли ускорение свободного падения одинаково для всех тел. Ускорение свободного падения изменяется вблизи поверхности Земли с широтой в пределах от 9,780 м/с2 на экваторе до 9,832 м/с2 на полюсах, что обусловлено формой Земли и ее вращением (экваториальный и полярный радиусы равны соответственно 6378 и 6357 км).
Сила тяжести вызывается силой гравитационного притяжения тела Землей и, поэтому (если не учитывать вращение Земли), они равны между собой, т.е.:
,
где M – масса Земли; RЗ – радиус Земли.
Откуда ясно, что ускорение свободного падения на поверхности Земли будет:
.
Если тело находится на высоте h от поверхности Земли, то:
,
т.е. ускорение свободного падения с удалением от поверхности Земли уменьшается.
Весом тела называют силу, с которой тело вследствие тяготения к Земле действует на опору (или подвес), удерживающую тело от свободного падения.
Состояние тела, при котором оно движется только под действием силы тяжести, называется состоянием невесомости.
Рассмотрим, в качестве примера, движение тела в поле тяготения Земли с ускорением, отличающимся от ускорения
свободного падения . Допустим, что тело массы m, находится в лифте, который движется вверх с ускорением а, (рис.18).
y
Рис.18
Рис.19
.
Проектируя на ось y, получим:
.
Согласно III закону Ньютона реакция опоры N численно равна силе давления тела на опору, т.е. весу тела Р. Следовательно
.
Если тело движется с ускорением а, направленным вниз, то вес тела будет равен (рис.19):
.
Если лифт свободно падает, т.е. его ускорение, направленное вниз, равно ускорению свободного падения , и тело, расположенное в лифте, будет находиться в состоянии невесомости: