- •1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия кинематики
- •1.2. Понятия скорости и ускорения
- •1.3. Ускорение при криволинейном движении – тангенциальное и нормальное ускорения
- •1.4. Кинематика вращательного движения
- •Контрольные вопросы и задачи
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Понятие импульса силы и импульса тела
- •2.3 Работа, мощность, коэффициент полезного действия
- •Полная работа на всем пути равна
- •2.4 Силы консервативные и неконсервативные. Потенциальное поле сил
- •2.5 Энергия. Потенциальная и кинетическая энергии
- •2.6 Связь между потенциальной энергией и силой
- •2.7 Сила трения
- •2.8 Центр масс твердого тела
- •Контрольные вопросы и задачи
- •3. Динамика вращательного движения
- •3.1. Кинетическая энергия вращающегося тела. Момент инерции твердого тела
- •3.2. Моменты инерции тел простой геометрической формы
- •3.3 Главные оси инерции
- •3.4 Момент силы. Момент импульса
- •3.5. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •3.6. Условия равновесия твердых тел
- •3.7. Работа внешних сил при вращении твердого тела
- •3.8. Неинерциальные системы отсчета
- •Контрольные вопросы и задачи
- •4. Законы сохранения
- •4.1. Закон сохранения энергии
- •1. Закон сохранения энергии в механике.
- •4.2. Закон сохранения импульса
- •4.3. Закон сохранения момента импульса
- •2.3 Движение тела переменной массы. Реактивное движение
- •Контрольные вопросы и задачи
- •5. Всемирное тяготение
- •5.1. Законы Кеплера
- •5.2. Закон всемирного тяготения
- •5.3. Сила тяжести и вес тела. Невесомость
- •5.4. Космические скорости
- •Контрольные вопросы и задачи
- •6. Колебательное движение
- •6.1. Гармонические колебания
- •6.2. Физический и математический маятники
- •6.3. Скорость, ускорение и энергия при гармонических колебаниях
- •6.4. Сложение колебаний одинакового направления и равных частот
- •6.5. Биения
- •6.6. Сложение взаимно-перпендикулярных колебаний. Фигуры Лиссажу
- •6.7. Затухающие колебания
- •6.8. Вынужденные колебания. Резонанс
- •Контрольные вопросы и задачи
- •7. Элементы гидростатики и гидродинамики
- •7.1. Основные законы и соотношения гидростатики
- •7.2. Основные законы гидродинамики идеальной жидкости
- •Теорема о неразрывности струи.
- •Уравнение Бернулли.
- •Измерение давления в текущей жидкости.
- •Контрольные вопросы и задачи
- •8. Основы теории относительности
- •8.1. Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея
- •8.2. Принцип относительности Эйнштейна. Преобразования Лоренца
- •8.3 Кинематика теории относительности (следствия из преобразований Лоренца)
- •8.4. Динамика теории относительности
- •Основное уравнение динамики теории относительности.
- •Контрольные вопросы и задачи
- •9. Справочные таблицы Некоторые физические постоянные
- •Множители, приставки для образования десятичных, кратных единиц
- •Некоторые астрономические величины
- •Содержание
- •1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия кинематики
1.3. Ускорение при криволинейном движении – тангенциальное и нормальное ускорения
Скорость является вектором, т.е. характеризуется как величиной, так и направлением. При криволинейном движении скорость может изменяться независимо как по величине, так и по направлению. Поэтому ускорение содержит две составляющие (рис.3).
Тангенциальное аt (касательное) ускорение характеризует изменение модуля скорости и равно производной от модуля мгновенной скорости по времени
.
Направлено тангенциальное ускорение по касательной к траектории (так же как и вектор скорости). Если модуль скорости увеличивается, то тангенциальное ускорение положительно, если уменьшается, то отрицательно.
Нормальное (центростремительное) ускорение аn характеризует изменение направления скорости и по величине равно
,
где R – радиус кривизны траектории.
Вектор нормального ускорения перпендикулярен скорости и направлен к центру кривизны траектории (рис.3).
Как видно из рисунка полное ускорение можно определить по теореме Пифагора и оно равно:
.
Полное ускорение направлено также как сила, действующая на тело, и определяется вторым законом Ньютона.
1.4. Кинематика вращательного движения
Рассмотрим материальную точку М, вращающуюся вокруг оси ОО (рис.4).
Пусть в некоторый момент времени t она находится в положении М, а в момент времени t + dt – в положении М'. За малое время dt радиус-вектор повернется на угол dj и материальная точка пройдет путь dS по окружности.
Величину dS можно выразить через угол dj и радиус окружности r:
.
Поделим обе части уравнения на dt:
. (4)
Величина, стоящая в левой части равенства представляет собой модуль скорости . Производная от j по t в правой части равенства называется угловой скоростью:
. (5)
Угловая скорость w характеризует быстроту изменения угла поворота вращающейся точки и измеряется в радианах за секунду (рад/с).
Для полной характеристики вращательного движения недостаточно знать только численное значение угловой скорости. Надо задать еще положение в пространстве оси вращения и направление вращения вокруг этой оси. Для этого необходимо угловую скорость считать векторной величиной. Направление вектора угловой скорости связано с направлением вращения правилом правого винта (правилом буравчика). Согласно этому правилу вектор мгновенной угловой скорости всегда направлен по оси вращения, в ту или другую сторону в зависимости от направления вращения (рис.5).
Рис.5
.
Так как линейная и угловая скорости являются векторами, то связь между ними можно записать также в форме векторного произведения
.
Рассмотрим теперь равномерное вращательное движение.
При таком движении величина угловой скорости остается постоянной w = const, и из формулы (5) следует
. (6)
Чтобы найти связь и за конечный промежуток времени необходимо проинтегрировать выражение (6)
.
Так как = const, то ее можно вынести за знак интеграла и в результате интегрирования получи
, или ,
где – угол поворота в начальный момент времени и в момент времени t.
Эта формула верна только для вращательного движения по окружности с постоянной угловой скоростью.
Для такого движения можно ввести понятие периода обращения Т. Период Т – это время, затрачиваемое на один полный оборот. Величина обратная периоду называется частотой n. В системе СИ период измеряется в секундах, а частота в Герцах (Гц). Один Герц соответствует одному обороту за секунду.
За время, равное T, материальная точка совершает полный оборот, т.е. проходит угол j = 2p (рад). Тогда, из соотношения (6) получим:
,
где – частота вращения выраженная в Гц.
Если вращение происходит неравномерно, то быстроту изменения угловой скорости можно характеризовать угловым ускорением e
.
Угловое ускорение измеряется в рад/с2.
Величина тангенциальной составляющей ускорения материальной точки при движении по окружности связана с угловым ускорением следующим образом:
.
Величина нормальной составляющей ускорения (центростремительное ускорение) равно:
.
Если угловое ускорение не меняется с течением времени (), то
; (7)
, (8)
где , – угловые скорости вращения в начальный момент времени и в момент времени .
Угловое ускорение алгебраическая величина: для равноускоренного вращения, и для равнозамедленного вращения.
Формулы (7,8) полностью описывают вращательное движение с постоянным по величине угловым ускорением. Легко заметить, что они аналогичны формулам для скорости и пути при прямолинейном равноускоренном движении. Сравнение формул для этих движений представлено в таблице:
Прямолинейное ускоренное движение |
Вращательное ускоренное движение |
Скорость
|
Угловая скорость
|
Путь
|
Угол поворота
|