- •Федеральное агентство по образованию
- •Оглавление
- •Введение
- •Механизм взаимодействия металла с металлоидом и условия, необходимые для протекания процесса
- •Механизм процесса
- •Перемещение ионов под действием электрического поля
- •Характер перемещения ионов в идеальной кристаллической решетке
- •Перемещение ионов в неидеальной кристаллической решетке
- •Перемещение катионов при наличии вакансий в катионной подрешетке
- •Перемещение катионов при возможности их нахождения в междоузлиях
- •Образование тепловых дефектов кристаллической решетки
- •Общие положения
- •Возникновение точечных структурных дефектов кристаллической решетки в результате теплового движения
- •Возникновение точечных структурных дефектов при переходе ионов в междоузлие
- •Переход катиона из узла в междоузлие
- •Переход аниона из узла в междоузлие
- •Возникновение дефектов в результате перехода ионов из объема на поверхность или с поверхности в объем
- •Переход ионов из узлов в объеме кристалла в узлы над его поверхностью
- •Переход ионов из узлов на поверхности кристалла в его объем (в междоузлия)
- •Возникновение тепловых электронных дефектов
- •Константы равновесия процессов образования тепловых дефектов
- •Константа равновесия образования дефектов по Френкелю в катионной подрешетке
- •Константы равновесия образования других тепловых дефектов
- •Расчет равновесной концентрации тепловых дефектов
- •Типы структурной разупорядоченности кристаллов
- •Распространенность различных типов разупорядоченности
- •Образование дефектов нестехиометрии
- •Точечные структурные дефекты, обусловленные отклонением состава от стехиометрического
- •Тип «Френкель»
- •Тип «Шоттки»
- •Условия и механизм образования нестехиометрической фазы
- •Связь между давлением газообразного металлоида и составом равновесной твердой фазы
- •Механизм и равновесие возникновения недостатка металлоида (избытка металла)
- •Тип «Френкель»
- •Тип «Шоттки»
- •Механизм и равновесие возникновения избытка металлоида (недостатка металла)
- •Зависимости концентраций дефектов от давления металлоида в газовой фазе
- •Общие положения
- •Соотношение между константами равновесия процессов возникновения недостатка и избытка металлоида
- •Расчет равновесных концентраций дефектов при заданном давлении металлоида
- •Составление и решение системы уравнений
- •Приближенный метод построения зависимостей концентраций дефектов от давления металлоида Выбор системы координат для построения зависимостей
- •Построение приближенных зависимостей для кристалла с типом разупорядоченности «Френкель»
- •Расчет концентраций тепловых дефектов и значения
- •Определение концентраций дефектов при ≠
- •Построение диаграммы
- •Построение приближенных зависимостей для кристалла с типом разупорядоченности «Шоттки»
- •Расчет концентраций тепловых дефектов и значения
- •Определение концентраций дефектов при ≠
- •Построение диаграммы
- •Анализ характера зависимостей концентрации дефектов от давления металлоида в газовой фазе
- •Влияние примесей на равновесие дефектов в кристалле
- •Примеси, оказывающие наибольшее влияние на равновесие дефектов
- •Примеси замещения с зарядом катионов, превышающим заряд катионов матрицы
- •Примеси замещения с зарядом катионов меньшим, чем заряд катионов матрицы
- •Механизм и закономерности процесса образования твердого продукта (теория Карла Вагнера)
- •Механизм и условия протекания процесса
- •Электрическая схема процесса
- •Соотношения, определяющие силу тока
- •Уравнения скорости образования твердого продукта
- •Зависимость константы скорости от давления металлоида
- •Возможные лимитирующие стадии процесса
- •Константа скорости реакции при лимитирующем переносе заряда ионами Решение в общем виде
- •Константа скорости реакции при лимитирующем переносе заряда электронами
- •Анализ ожидаемых закономерностей процесса с помощью теории Вагнера
- •Характеристика образующегося продукта
- •Направление роста ZnO
- •Влияние давления кислорода на скорость реакции (на величину константы скорости)
- •Влияние примесей на скорость реакции (на величину константы скорости)
- •Закономерности протекания реакций с участием металла, имеющего несколько устойчивых степеней окисления
- •Характер образующейся оболочки
- •Закономерности образования многослойной оболочки
- •Соотношения между толщиной слоев
Константа скорости реакции при лимитирующем переносе заряда электронами
Число индивидуальных кристаллов с преобладающей ионной проводимостью не очень велико. Среди них имеются и катионные проводники – LiI, Li2SO4, KI, AgI, AgCl, AgBr и др., и анионные – CaF2, MgF2, LnF3, BaCl2, PbCl2, BaBr2, PbBr2, PbI2 и др. Эти кристаллы обладают специфическими свойствами:
– в их элементарной ячейке энергетически близких кристаллографических позиций для размещения потенциально подвижных ионов больше, чем самих ионов;
– энергии образования дефектов, обеспечивающих возможность перемещения ионов, и энергетические барьеры на пути перемещения ионов от позиции к позиции малы;
– в кристаллической структуре имеется сквозная сетка каналов, обеспечивающая быстрое перемещение ионов от ячейки к ячейке.
Важнейшую роль в современной технике играют ионные проводники, представляющие собой твердые растворы, используемые в качестве твердых электролитов в литиевых батарейках и аккумуляторах (ионные проводники с Li+-проводимостью), топливных элементах (ионные проводники с О2--проводимостью, в частности, раствор CaO или Y2O3 в ZrO2) и т.д. Присутствие неизовалентных катионов обеспечивает высокую концентрацию нужных точечных структурных дефектов и благодаря этому высокую подвижность ионов, в то время как концентрация электронов и дырок очень мала и электронная проводимость близка к собственной (см. рис. 19, 20).
При преобладающей ионной проводимости ni > ne, а поскольку ne + ni = 1, ni ≈ 1.
Подставляем ni ≈ 1 в выражение подынтегральной функции Ф(РХ2) в уравнениях константы скорости:
Ф(РХ2) = κ0neni ≈ κ0·1·ne = κ0ne = κe;
в зависимости от того, электроны или дырки могут направленно перемещаться в кристаллической решетке твердого продукта, κe – это электронная проводимость κe- или дырочная проводимость κe+.
Следовательно, при преобладающей ионной проводимости
Ф(РХ2) = κe(РХ2),
т. е. подынтегральная функция Ф(РХ2) – это функция, описывающая зависимость электронной проводимости от давления металлоида.
Число электронов или дырок, проходящих через единичное сечение в единицу времени, и соответственно плотность электронного тока и электронная проводимость тем больше, чем выше концентрация соответственно электронов проводимости или дырок. Иначе говоря, κe ~ (е), где (e) – равновесная концентрация электронов проводимости или дырок. В свою очередь, концентрации электронов проводимости или дырок зависят от давления металлоида:
(e) ~,
причем для дырок b > 0, для электронов проводимости b < 0, а величина показателя степени |b| зависит от интервала давлений, в котором находится РХ2 (≤≤,<или >); в отличие от показателя степени для точечных структурных дефектов, в интервале давлений≤≤|b| 0.
Зависимость электронной проводимости от давления металлоида можно описать формулой, аналогичной формуле для ионной проводимости:
κе(РХ2) = ,
в которой κе(= 1) – электронная проводимость кристалла при стандартном давлении металлоида.
В результате получаем:
Ф(РХ2) = = κe(РХ2) = .
Подставив это соотношение в уравнение (88), получим:
К =,
или
К =. (101)
Константа скорости при образовании продукта с κe+ > κe-
При образовании продукта, в котором электронный ток между границами обусловлен перемещением дырок, как уже указывалось, b > 0.
В этом случае, проинтегрировав правую часть уравнения (101), подставив º РХ2 (МеХ), º РХ2 и выполнив преобразования, получим уравнение, аналогичное (98):
К =. (102)
Этому уравнению отвечает зависимость константы скорости от давления металлоида, описываемая прямой в координатах К; (график аналогичен приведенному на рис. 26).
С учетом того, что в реальных условиях >>, вычитаемым можно пренебречь и принять
К ≈ , (103)
т. е. скорость имеет порядок b по давлению металлоида.
Константа скорости при образовании продукта с κe- > κe+
Кристаллу с κe- > κe+ отвечает b < 0, и константа скорости описывается уравнением, аналогичным выражению (100):
К = (104)
– константа скорости и соответственно скорость процесса не зависят от , т. е. процесс имеет нулевой порядок по давлению металлоида.