u-lectures сопромат
.pdf241
′′ |
|
|
|
M x |
|
|
|
M y |
|
|
M cosα |
|
|
M sinα |
, |
||||||
= |
|
|
|
|
+ |
|
|
|
|
= |
|
|
+ |
|
|
|
|||||
σmax |
|
Wx |
|
Wy |
Wx |
|
|
Wx |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 |
|
||||||||
|
|
|
|
Wx |
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
Wx |
|
|
|||||
где |
|
|
|
= |
= 6 |
|
Wy = |
. |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
Wy |
b |
|
|
|
6 |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Тогда |
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
|
|
|
|
|
||
σ''max = |
|
(cos α + 6sin α)= |
(0,998 + 0,05 6). |
||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
Wx |
|
|
|
|
|
|
|
|
Wx |
|
|
|
|
|||||||
Или |
|
|
|
σ '' |
|
|
=1,31 σ ' |
=1,31 105 МПа. |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
max |
|
|
|
max |
|
|
|
|
|
|
Ответ: При косом изгибе напряжения σmax
больше, чем в случае прямого изгиба на 31%.
Рис.7.8
Тема 7.2 Внецентренное растяжение (сжатие)
Основные понятия и допущения. Практическая значимость расчетов при внецентренном растяжении (сжатии)
Внецентренное растяжение (сжатие) – случай сложного нагружения бруса,
когда линия действия растягивающей (сжимающей) силы F не совпадает с осью бруса, а имеет смещение – эксцентриситет (рис. 7.9).
Рис. 7.9
242
Такая задача часто встречается при расчете опор мостов и колонн зданий. Внецентренное сжатие испытывает колонна промышленного здания от веса подкрановой балки F (рис. 7.10, а), башня передвижного рельсового крана (рис. 7.10, б) – от веса крана G, находящегося в точке С.
Выводы данного подпункта базируются на следующих допущениях:
- брус имеет большую жесткость, т.е. соблюдается принцип начальных размеров;
- длина бруса невелика по сравнению с поперечными размерами, а потому при действии сжимающей силы потеря устойчивости невоз-
можна.
Рис.7.10
Нормальные напряжения при внецентренном сжатии
Пусть точка приложения силы F (силовая точка) имеет координаты xF и yF ,
отсчитанные относительно главных центральных осей инерции, см. рис. 7.11, а. Представим этот случай в виде простых нагружений, для чего в точке О приложим две равные и противоположные силы F ′ = F ′′ = F (рис. 7.11, б). Сила F′ вызывает осевое сжатие, а силы F и F ′′ – чистый изгиб с моментом M0 = F e, который можно разложить на составляющие M x и M y .
В произвольном сечении бруса возникают три внутренних силовых фактора
(рис. 7.11, в):
N = −F; M x = ±F yF ; M y = ±F xF . |
(7.15) |
Таким образом, внецентренное сжатие можно представить как сочетание центрального сжатия и чистого косого изгиба.
Из выражений (7.15) видно, что значение внутренних силовых факторов не зависит от положения сечения по длине бруса. Следовательно, для бруса по-
стоянного поперечного сечения все сечения равноопасны.
243
Рис. 7.11
Нормальные напряжения в поперечном сечении согласно принципу независимости действия сил находят так:
σ= σN + σM X + σMY .
Сучетом выражения (7.15) имеем формулу
σ = |
N |
+ |
M |
x |
y + |
M y |
x |
(7.16) |
A |
|
|
J y |
|||||
|
|
J x |
|
|
где х и у – координаты исследуемой точки.
По формуле (7.16) можно установить напряжения в любой точке сечения, причем каждое слагаемое должно быть подставлено со своим знаком, определяемым по характеру деформирования бруса (рис. 7.11, в). Например, для точки К первое слагаемое в формуле (7.16) следует взять с «минусом», два других – с «плюсом».
Иногда строят пространственную эпюру напряжений, при этом вычисляют напряжения в угловых точках (рис. 7.11, г). Очевидно, что линия, проведенная через нулевые точки, является нейтральной. Опасными будут точки 1 и 3, наиболее удаленные от нее.
Преобразуем выражение (1.16), используя понятие радиусов инерции сечения:
245
Это известное из курса аналитической геометрии уравнение прямой в отрезках:
x + y =1. ax ay
Сопоставляя два последних уравнения, найдем координаты отрезков, отсекаемых нейтральной линией на осях координат (или уравнение нейтральной линии в отрезках):
|
2 |
|
2 |
|
|
|
ax = − |
iy |
; ay = − |
ix |
. |
(7.20) |
|
xF |
yF |
|||||
|
|
|
|
В рассматриваемом случае xF > 0 и yF > 0, тогда из формул (7.20) следует, что координаты отрезков ax < 0 и ay < 0 (рис. 7.12, а, б).
Анализ формул (7.19) и (7.20) приводит к следующим выводам:
1)нейтральная линия не проходит через центр тяжести сечения (точку О);
2)нейтральная линия и силовая точка расположены по разные стороны от центра О;
3)нейтральная линия, пересекая сечение, делит его на две области: в одной возникают деформации сжатия, в другой - растяжения. Опасными являются точки 1 и 3, наиболее удаленные от нейтральной оси: наибольшее сжимающее напряжение будет в точке 1, наибольшее растягивающее – в точке 3 (рис. 7.12);
Рис. 7.12
4) если сила F удаляется от центра тяжести (координаты xF и yF возраста-
ют), то нейтральная линия приближается к нему, оставаясь параллельной первоначальному своему положению (и наоборот);
246
5) если сила F приложена в точке на оси Ох ( yF = 0), то нейтральная линия не пересекает ось Oy, а параллельна, ей, т.к. координата отрезка ay =∞
(рис. 7.13):
ay = − |
i |
2 |
= − |
i |
2 |
= ∞; |
y |
|
y |
|
|||
y |
|
0 |
|
|||
|
|
|
|
|
F
Рис.7.13
6) если сила приложена в центре (координаты силы xF =0 и yF = 0), то по формулам (7.20) получаем, что ax = ∞ и ay =∞.
В этом случае имеем центральное сжатие с равномерным распределением
сжимающих напряжений σ = − |
F |
по всему сечению. |
|
A |
|||
|
|
Ядро сечения
Ядро сечения – часть сечения вокруг центра тяжести, при расположении внутри которой продольной нагрузки в поперечных сечениях возникают напряжения одного знака.
Пусть сжимающая сила F проходит точки 1, 2, 3 (рис. 7.13), тогда нейтральная линия занимает положения I-I, II-II, III-III и т.д. Наступит момент, когда
нейтральная линия коснется контура сечения и займет, например, положение
II-II, которому соответствует силовая точка 2. При этом в сечении во всех точках будут сжимающие напряжения. Если силу передвинуть за точку 2, то нейтральная линия пройдет внутри контура сечения и разделит его на 2 части: сжатую и растянутую. Таким образом, точка 2 является граничной точкой, за которой нельзя располагать продольную силу, если необходимо исключить возникновение в поперечном сечении растягивающих напряжений. Точно так же на прямых ОВ и ОС можно определить точки, которые обладают теми же свойствами, что и точка 2 (рис. 7.13). Соединив данные точки, получим контур ядра сечения.
247
При проектировании колонн из материалов, имеющих низкое сопротивление растяжению (например, из чугуна, бетона, камня, кирпичной кладки), важно заранее знать размеры ядра сечения и его форму.
Для построения ядра сечения проводят несколько нейтральных линий, ка-
сательных к контуру сечения. По чертежу находят соответствующие координаты отрезков ax и ay , отсекаемых от осей координат, и по формулам, кото-
рые следуют из (7.20), определяют координаты граничных точек ядра сечения:
xF = − |
iy2 |
yF = − |
i2 |
|
||
|
; |
x |
. |
(7.21) |
||
|
|
|||||
|
ax |
|
ay |
|
Примеры построения ядра сечения
Прямоугольное сечение со сторонами b и h (рис. 7.14). Рассмотрим четыре положения касательной, совмещенной со сторонами прямоугольника.
Рис. 7.14
Для касательной I-I отрезки, отсекаемые на осях координат, равны ax = ∞ и ay = h/2. По формулам (7.21) имеем:
xF = − |
iy2 |
= 0; |
yF = − |
i |
2 |
= − |
2 J |
x |
= − |
2b h3 |
= − |
h |
. |
|
|
|
x |
|
|
|
|||||||||
∞ |
h |
2 |
h A |
12b h2 |
6 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Откладываем на оси Оу отрезок (-b / 6); получаем точку 1 ядра сечения. Аналогично находится точка 3. Повторяя рассуждения по отношению к касательным II-II и IV-IV, находим для точек 2 и 4 координаты yF = 0; xF = ±b / 6. Со-
249
|
|
|
|
|
F |
|
|
x |
x |
|
|
y |
|
y |
|
≤ R γ |
|
|
||
σ |
с расч |
=σ |
1 |
= − |
|
1 |
+ |
|
|
F 1 |
+ |
|
F 1 |
|
|
c |
; |
|||
|
|
2 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
c |
|
||||
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
iy |
|
|
|
ix |
|
|
|
(7.23) |
|||
|
|
|
|
|
F |
|
|
x |
x |
|
|
y |
y |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≤ R γ |
|
|
|||||||||
σ |
t расч |
=σ |
3 |
= − |
|
1 |
+ |
|
|
F 3 |
|
+ |
|
|
F 3 |
|
c |
. |
||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
t |
|
||||
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
iy |
|
|
|
|
ix |
|
|
|
|
Для расчета бруса из пластичного материала используется одно из условий (7.22) и (7.23), которое соответствует наиболее удаленной точке. В случае внецентренного растяжения перед формулами (7.22) и (7.23) следует взять знак «плюс».
Тема 7.3 Изгиб с кручением
Основные понятия
Совместное действие изгиба с кручением приходится учитывать при расчете валов машин и механизмов, а также осей трамвайных вагонов и моторных вагонов электропоезда. В строительной практике ему подвергаются элементы пространственных рам.
Силы, действующие на вал (давление на зубья шестерен, натяжение ремней, собственный вес вала и шкивов), вызывают в поперечных сечениях вала внутренние усилия: Qx и Qy ; M x и M y ; M z = MK. Таким образом, в сечении
одновременно возникают нормальные напряжения от изгиба в двух плоскостях и касательные от изгиба и кручения.
Влиянием касательных напряжений от поперечных сил, как правило, пренебрегают, так как они значительно меньше касательных напряжений, вызванных кручением.
Порядок расчета вала круглого сечения:
1.Приводят все силы к оси вала.
2.Раскладывают силы на вертикальные и горизонтальные составляю-
щие.
3.Строят эпюры крутящих и изгибающих моментов M z , M x , и M y .
4.По эпюрам находят опасные сечения.
5.Записывают условие прочности для опасного сечения.
6.Проводят расчет на прочность.
Расчеты на прочность при совместном действии изгиба с кручением ведут с применением теорий прочности (тема 6.3).
При изучении изгиба с кручением можно выделить два этапа исследования: - определение опасного сечения бруса;
250
- нахождение опасной точки в нем и исследование напряженного состояния в этой точке.
-
Определение опасного сечения вала
На рис (7.15, а) показан вал, на вал насажены зубчатое колесо диаметром d1 и шкив ременной передачи диаметром d2. На зубчатое колесо действуют окружная Ft и радиальная Fr силы, на шкив – силы F1 и F2 натяжения ветвей ремня.
Рис.7.15
Для составления расчетной схемы вала (рис. 7.15, б) все силы приводят к его оси. Используя теорему о параллельном переносе силы, изученную в курсе теоретической механики, при переносе силы Ft к оси вала добавляют скручивающую пару m1 (рис. 7.15, в); аналогично при переносе сил F1 и F2 получается пара m2 (рис. 7.15, г). При равномерном вращении вала m1 = m2.
На основе расчетной схемы (рис. 7.15, б) определяют опорные реакции и строят эпюры моментов M z , M x и M y (рис. 7.15).
Брус круглого сечения, у которого все оси являются главными, испытывает прямой изгиб под действием полного изгибающего момента
M = M x2 + M y2 . Следовательно, опасным будет сечение, в котором одно-