- •Оглавление
- •ВВЕДЕНИЕ
- •ГЛАВА 1 ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ
- •1.1. Интегральные величины электромагнитного поля, применяемые в теории электрических цепей
- •2.1.1. Закон Ома
- •2.1.2. Первый закон Кирхгофа
- •2.1.3. Второй закон Кирхгофа
- •2.1.4. Закон Ома для активной ветви
- •2.1.5. Баланс мощностей
- •2.4.1. Метод непосредственного использования законов Кирхгофа
- •2.4.2. Метод контурных токов
- •2.4.3. Метод узловых потенциалов
- •2.4.4. Метод напряжения между двумя узлами
- •2.4.5. Метод эквивалентных преобразований
- •2.4.6. Метод пропорционального пересчета
- •2.4.7. Метод наложения
- •2.4.8. Метод эквивалентного генератора
- •ГЛАВА 3 ОДНОФАЗНЫЕ ЦЕПИ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА
- •3.3.1. Действующие значения
- •3.3.2. Средние значения
- •3.4.1. Идеальный резистор либо резистивный элемент
- •3.4.2. Индуктивный элемент либо идеальная индуктивная катушка
- •3.4.3. Идеальный конденсатор либо емкостный элемент
- •3.14.1. Основные понятия и определения
- •3.14.2. Анализ цепи с последовательным соединением индуктивно связанных катушек
- •3.14.3. Анализ цепи с параллельным соединением индуктивно связанных катушек
- •3.14.4. Расчет электрических цепей при наличии взаимной индуктивности
- •3.14.5. Трансформатор без ферромагнитного сердечника
- •ГЛАВА 4 ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
- •4.2.1. Принцип действия и разметка зажимов фаз обмотки
- •4.2.2. Способы изображения симметричной системы ЭДС
- •4.2.3. Способы соединения фаз обмоток генератора
- •4.2.4. Условные положительные направления фазных и линейных напряжений и соотношения между ними
- •4.4.1. Соединение фаз приемника треугольником
- •4.4.3. Соединение звездой четырехпроводной с нейтральным проводом без сопротивления
- •4.4.4. Соединение звездой трехпроводной
- •4.4.5. Общий случай расчета симметричных режимов
- •4.5.1. Соединение звездой четырехпроводной
- •4.5.2. Соединение звездой трехпроводной
- •4.5.3. Соединение треугольником
- •4.6. Мощности трехфазных цепей
- •4.8.1. Расчет при статической нагрузке
- •4.8.2. Расчет цепей при динамической нагрузке
- •ГЛАВА 5 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПРИ НЕСИНУСОИДАЛЬНЫХ ПЕРИОДИЧЕСКИХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ
- •ГЛАВА 6 ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ
- •6.2.1. Суть метода
- •6.2.2. Подключение реального конденсатора к источнику постоянного напряжения
- •6.2.3. Разряд конденсатора на резистор
- •6.2.4. Подключение реальной катушки к источнику постоянного напряжения
- •6.2.5. Короткое замыкание индуктивной катушки
- •6.2.7. Учет первого закона коммутации на практике
- •6.2.8. Подключение цепи с последовательным соединением реальной индуктивной катушки и конденсатора к источнику постоянного напряжения
- •6.2.10. Расчет переходного процесса в разветвленной цепи
- •6.4. Применение метода переменных состояния для расчета переходных процессов
- •7.2.3. Расчет нелинейной цепи со смешанным соединением элементов
- •ГЛАВА 8 МАГНИТНЫЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА
- •8.3.1. Прямая задача
- •8.3.2. Обратная задача
- •8.4.1. Симметричные цепи
- •8.4.2. Несимметричные цепи
- •9.5.1. Расчет параметров схемы замещения по результатам опытов
- •9.5.2. Расчет параметров схемы замещения по кривым удельных потерь
- •9.6.1. Расчет цепи с однополупериодным выпрямителем
- •9.6.2. Расчет катушки с ферромагнитным сердечником
- •9.7.1. Феррорезонанс напряжений
- •4.7.2. Феррорезонанс токов
- •9.8.1. Стабилизатор, в котором наблюдается явление феррорезонанса напряжений
- •9.8.2. Стабилизатор напряжения, в котором наблюдается феррорезонанс токов
- •9.8.3. Стабилизатор с обратной связью
- •ГЛАВА 10 ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКИ ПРИ СИНУСОИДАЛЬНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ
- •ГЛАВА 11 ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ
- •ГЛАВА 12 ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
ГЛАВА 4 ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
4.1. Преимуществатрехфазныхцепей
Применение электрической энергии началось с разработки осветительных цепей. Но главным направлением использования любой энергии является создание привода. Однофазный электродвигатель был изготовлен. Оказалось, что он не имеет пускового момента, поэтому его надо принудительно раскручивать. В 1887–1889 гг. несколькими учеными и инженерами в разных странах мира с большим или меньшим успехом разрабатывались многофазные системы.
Наибольших успехов в развитии многофазных систем добился М. О. До- ливо-Добровольский, сумевший придать своим работам практический характер. Он доказал, что наиболее целесообразной является трехфазная система, разработал конструкцию асинхронного электродвигателя, в принципе не изменившуюся до настоящего времени. В 1889 г. Доливо-Добровольский изобрел трехфазный трансформатор, в 1890 г. разработал четырехпроводную систему трехфазной цепи с нейтральным проводом.
Годом рождения электрификации справедливо считают 1891 г., когда состоялось генеральное испытание трехфазной системы на международной электротехнической выставке во Франкфурте-на-Майне.
На ее создание М. О. Доливо-Добровольскому был выделен год. Турбина с полезной мощностью около 300 л. с. использовалась для преобразования в электрическую энергию водопада на р. Неккар близ местечка Лауфен. В августе 1891 г. на выставке во Франкфурте, удаленном от Лауфена на 170 км, зажглись 1000 ламп накаливания; 12 сентября того же года двигатель До- ливо-Добровольского привел в действие декоративный водопад.
Трехфазные цепи позволили комплексно решить проблему создания электропривода и сетей электроснабжения.
Достоинства трехфазных цепей:
1.Наличие вращающегося магнитного поля, на основе которого построен асинхронный двигатель.
2.При передаче энергии на расстояние в трехфазных цепях по сравнению с однофазными достигается существенная экономия материала проводов.
3.Возможность иметь два эксплуатационных напряжения.
С1891 г. начинается триумфальное шествие трехфазных цепей. Все современные сети электроснабжения являются трехфазными.
Трехфазные цепи – это частный случай многофазных систем. Многофазной системой называют совокупность электрических цепей,
вкоторых действуют синусоидальные ЭДС одинаковой частоты, отличающиеся одна от другой по фазе и индуктируемые в одном источнике питания.
Теоретические основы электротехники. Учеб. пособие |
-91- |
ГЛАВА 4. ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
4.1. Преимущества трехфазных цепей
Каждую из цепей, входящих в многофазную систему, называют фазой. Трехфазная цепь состоит из трех основных элементов: генератора, ли-
нии передачи и приемника.
4.2.Трехфазныйгенератор
4.2.1.Принцип действия и разметка зажимов фаз обмотки
Простейший трехфазный генератор состоит из неподвижной (статора) и подвижной (ротора) частей. Статор – это полый цилиндр, набранный из листов электротехнической стали. На его внутренней поверхности фрезеруют пазы, в которые укладывают три одинаковые обмотки, повернутые относи-
тельно друг друга на 120 . Ротор является электромагнитом. Его необходимо принудительно вращать.
При пересечении магнитными силовыми линиями поля ротора обмоток статора в последних наводятся ЭДС одинаковой величины с фазовым сдви-
гом 120 . Такую систему называют симметричной.
Условное изображение фаз обмоток генератора и их разметка представлены на рис. 4.1.
|
|
|
A |
|
|
|
|
e A |
|
|
|
|
|
|
|
Z |
|
X |
|
|
|
|
||
e C |
|
Y |
e B |
|
C |
|
Рис. 4.1 |
B |
|
|
|
|
Буквами А, В, С обозначают начала фаз обмоток; X, Y, Z – их концы.
4.2.2. Способы изображения симметричной системы ЭДС
e |
e |
|
eC |
1. Графический способ. |
|
A |
B |
|
|
||
|
|
|
|
Симметричная система ЭДС – это |
|
|
|
|
|
три синусоиды, сдвинутые относительно |
|
|
|
|
t |
друг друга по фазе на угол 120 |
(рис. |
|
|
|
4.2). Принято считать, что начальная фа- |
||
|
|
|
|
за ЭДС фазы А равна нулю, ЭДС фазы В |
|
|
|
|
|
отстает от ЭДС фазы А на 120 , ЭДС фа- |
|
|
|
Рис. 4.2 |
зы С отстает от ЭДС фазы В на 120 . |
||
|
|
|
|||
|
Теоретические основы электротехники. Учеб. пособие |
-92- |
ГЛАВА 4 ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
4.2. Трехфазный генератор
Для любого момента времени
еА + еВ + еС = 0 .
2.Тригонометрический способ.
ЭДС можно записать как синусоидальные функции времени следующим образом:
eA = Emsin ωt ;
eB = Emsin( ωt −120 ) ;
eÑ = Emsin( ωt − 240 ) = Emsin( ωt +120 ) .
3. Способ вращающимися векторами в декартовой системе координат. Векторная диаграмма трехфазной симметричной системы ЭДС показа-
на на рис. 4.3.
EC
+j
EA
2π 3
2π
3
Рис. 4.3
+1
4. Способ комплексными числами.
При изображении векторной диаграммы на
ωкомплексной плоскости (рис. 4.4) каждому вектору можно сопоставить комплексное число. При расчете трехфазных цепей комплексную плоскость обычно
EB |
поворачивают на угол |
π |
против часовой стрелки. |
|
2 |
|
Комплексы действующих значений ЭДС фаз в показательной форме могут быть записаны уравнениями:
EA = E; |
EB = Ee− j |
2π |
= Ee− j120 = a2 E ; |
3 |
|
|
E A |
|
|
E |
|
= Ee |
j |
2π |
|
|
= |
Ee |
− j 4π |
|
||
|
|
|
|
|
C |
|
3 = Ee j120 |
|
|
3 = aE , |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
a = e j120 – |
оператор |
поворота, |
||||||||||
E |
C |
E |
B |
a2 = ej240 |
= e− j120 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Рис. 4.4 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
|
|
3 |
1 |
3 |
|
|
|
|
Значение |
1+ a + a |
=1− 2 |
+ j |
2 |
|
− 2 |
− j 2 = 0 . |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Сумма комплексных значений ЭДС трех фаз равна нулю:
EA + EB + EC = E + Ee− j120 + Ee+ j120 = E − E2 − j 23 E − E2 + j 23 Е = 0.
Теоретические основы электротехники. Учеб. пособие |
-93- |
ГЛАВА 4 ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
4.2. Трехфазный генератор
4.2.3.Способы соединения фаз обмоток генератора
1.Несвязанная система.
Несвязанная система появилась первой. Каждую фазу генератора с фазой приемника соединяют два провода. Сеть является шестипроводной. В настоящее время не применяется из-за неэкономичности.
2. Соединение звездой.
Соединение звездой получается при объединении концов фаз обмоток X, Y, Z в нейтральную точку N (рис. 4.5).
От начала фаз к приемнику отходят линейные провода, от нейтральной точки – нейтральный провод.
Это четырехпроводная система.
Если нейтрального провода нет, получится трехпроводная система, обозначение которой Y.
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
e |
A |
|
|
|
u A |
|
|
|
|
|
|
|
u AB |
|
|
e |
|
|
|
N |
|
|
u CA |
|
C |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e B |
|
C |
|
|
u |
C |
u |
B |
B |
|
|
|
u BC |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 4.5
3. Соединение треугольником. |
|
A(Z) |
||
|
|
|||
Соединение |
треугольником |
|
|
|
получается при соединении начала |
|
|
||
одной фазы с |
концом другой |
e C |
e A |
|
(рис. 4.6). |
|
|
e B |
|
Условное обозначение ∆ . |
C(Y) |
|||
B(X) |
Рис. 4.6
Теоретические основы электротехники. Учеб. пособие |
-94- |