- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ИЗ МАТЕМАТИКИ
- •1.1. Прямоугольная декартова система координат
- •1.2. Понятие об абсолютно твердом теле и его степенях свободы
- •1.3. Элементы тригонометрии
- •1.4. Векторы
- •1.5. Инерциальная система отсчета
- •2. СТАТИКА
- •2. 1. Аксиомы статики
- •2.2. Теорема о переносе вектора силы вдоль линии действия
- •3. СИСТЕМА ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ
- •3.1. Приведение к равнодействующей системы параллельных сил, направленных в одну сторону
- •3.2. Приведение к равнодействующей двух сил, направленных в разные стороны
- •3.3. Пара сил
- •3.4. Правило рычага. Момент силы относительно точки
- •3.5. Распределенные силы
- •4. МОМЕНТ СИЛЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА И ОСИ
- •4.1. Момент силы
- •4.2. Приведение силы к заданному центру
- •4.3. Условия равновесия произвольной пространственной системы сил
- •4.4. Условия равновесия произвольной плоской системы сил
- •4.5. Вычисление реакций опор конструкций арочного типа
- •5. ЦЕНТР ТЯЖЕСТИ
- •5.1. Центр параллельных сил
- •5.2. Центр тяжести твердого тела
- •5.3. Центр тяжести плоского сечения
- •5.4. Центры тяжести простейших тел
- •5.5. Методы вычисления центров тяжести тел
- •6. СИСТЕМА СХОДЯЩИХСЯ СИЛ
- •6.1. Приведение к равнодействующей силе
- •6.2. Условия равновесия системы сходящихся сил
- •6.3. Равновесие твердого тела под действием трех сил
- •7. КИНЕМАТИКА ТОЧКИ
- •7.1. Траектория, скорость, ускорение
- •7.2. Движение точки в плоскости
- •7.3. Простейшие движения твердого тела
- •8. ДИНАМИКА
- •8.1. Основные законы движения материальной точки
- •8.2. Две основные задачи динамики точки
- •8.3. Теорема об изменении кинетической энергии
- •8.4. Принцип возможных перемещений
- •8.5. Принцип Д’Аламбера. Силы инерции
- •9. ДЕФОРМИРУЕМОЕ ТВЕРДОЕ ТЕЛО
- •9.1. Общие сведения
- •9.2. Классификация нагрузок
- •9.3. Метод сечений. Виды сопротивлений бруса. Построение эпюр
- •10. ПОНЯТИЕ О НАПРЯЖЕНИИ И ДЕФОРМАЦИИ
- •10.1. Напряженное состояние в точке
- •10.2. Интегральные зависимости между внутренними силовыми факторами и напряжениями
- •10.3. Деформации и перемещения. Деформированное состояние в точке
- •11. ОСЕВОЕ РАСТЯЖЕНИЕ И СЖАТИЕ В ПРЕДЕЛАХ УПРУГОСТИ
- •11.1. Основные понятия и зависимости. Условия прочности
- •11.2. Перемещения. Эпюра перемещений. Условие жесткости
- •11.3. Расчеты на прочность и жесткость
- •12. ПЛОСКИЕ СТЕРЖНЕВЫЕ ФЕРМЫ
- •12.1. Общая характеристика и классификация ферм
- •12.2. Методы расчета плоских ферм
- •13. ИЗГИБ БРУСА
- •13.1. Поперечный изгиб
- •13.2. Расчеты на прочность при изгибе
- •13.3. Перемещения при изгибе
- •13.4. Расчет балок на жесткость
- •14. ВНЕЦЕНТРЕННОЕ СЖАТИЕ ИЛИ РАСТЯЖЕНИЕ
- •14.1. Определения. Условия прочности
- •14.2. Ядро сечения
- •15. УСТОЙЧИВОСТЬ СЖАТЫХ СТЕРЖНЕЙ
- •15.1. Понятие об устойчивости
- •15.2. Продольный изгиб. Потеря устойчивости
- •15.3. Формула Эйлера для вычисления критической силы шарнирно закрепленного стержня
- •15.5. Критическое напряжение. Гибкость стержня
- •15.6. Продольный изгиб за пределом пропорциональности. Формула Ясинского
- •15.7. Диаграмма критических напряжений
- •15.8. Принципы рационального проектирования сжатых стержней
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
И. В. Богомаз. Механика
1.3. Элементы тригонометрии
|
Рассмотрим круг единичного радиуса (R = 1) (рис. 1.6). Длина |
||||||
окружности |
= 2πR = 2π; π(радиан) ≡ |
Длина окружности. Радианная |
|||||
|
|
|
|
|
|
Диаметр |
|
и градусная |
мера: |
1° ≈ 0,017 рад. |
180° ≡ π(3,14) |
рад; 1 рад ≡ |
|||
≡ |
180° |
= |
180° |
′ |
Значения тригонометрических |
функций sin α |
|
π |
3,14 |
≈ 57°3 . |
|||||
|
|
|
|
|
|
и cos α приведено в табл. 1.1.
Рис. 1.6
|
|
|
|
|
Таблица 1.1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Функции |
|
|
Значения тригонометрических функций |
|
|||
|
в смысле главного значения, т. е. в первом квадранте |
|
|||||
|
|
|
|||||
Радиан |
0 |
|
π/6 |
π/4 |
π/3 |
|
π/2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Градус |
0° |
|
30° |
45° |
60° |
|
90° |
|
|
|
|
|
|
|
|
sinα ≡ OA |
0 |
|
0,5 |
2 / 2 = 0,707 |
3 / 2 = 0,866 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
cosα ≡ OB |
1 |
|
3 / 2 = 0,866 |
2 / 2 = 0,707 |
0,5 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Формулы приведения:
sin β = sin (180°± α) = ±sin α; |
cos β = cos (180°± α) = −sin α; |
44 |
|
1. Основные определения из математики
sin β = sin (90°± α) = cos α; |
cosβ = cos (90°± α) = sin α; |
||||||
|
3π |
|
= −cos α; |
|
3π |
|
= ±sin α. |
sin |
2 |
±α |
cos |
2 |
±α |
||
|
|
|
|
|
|
1.4. Векторы
Многие физические величины характеризуются одним параметром – модулем. Например, известно расстояние, которое прошел студент (допустим, он прошел 17 км). При этом все равно, в каком направлении он гулял, но известна температура воздуха в день его прогулки, например, +25°. Такие величины, как расстояние между точками и температура, называют скалярными величинами. Бывают обстоятельства, когда необходимо знать и модуль, и направление физической величины. Например, если пункт А находится в 5 км к северо-востоку от пункта В, то недостаточно направить студента, указав расстояние в 5 км для того, чтобы он достиг пункт В. Необходимо задать направление движения. Комбинация модуля и направления физической величины называется векторной величиной, или просто вектором.
Важность понимания различий между векторными и скалярными величинами состоит в том, что для этих величин разные правила сложения, вычитания и умножения. Для скалярных величин эти правила прописаны в алгебре, для векторных величин – в векторной алгебре. Например, полное расстояние между пунктами А и В (по траектории движения ABC) вычисляется алгебраическим сложением (рис. 1.7, а):
АC + CВ = 4 + 3 = 7км,
аб
Рис. 1.7
45
И. В. Богомаз. Механика
а полное перемещение – это расстояние между пунктами А и В:
AB = AC2 +CB2 = 42 +32 = 5 км.
Вектор обозначается буквой с чертой (или стрелкой) над ней a ( a ) и изображается направленным отрезком, длина которого в некотором масштабе равна модулю представляемой вектором физической величины (рис. 1.7, б). Вектор характеризуется точкой приложения (точка А), модулем a ≡ a и линией действия – прямой, вдоль которой
направлен вектор. Вектор, модуль которого a =1, называется еди-
ничным вектором. Если направление единичного вектора совпадает с направлением вектора, единичный вектор называется ортом. Орты, направленные по осям Ox, Oy, Oz декартовой системы координат, обозначаются i , j , k – это единичные орты (рис. 1.8).
Проекция вектора на ось. Изобразим вектор a (рис. 1.8). Опустим перпендикуляры из начала А и конца В вектора на оси Ox, Oy, Oz, получим отрезки ax, ay, az, называемые проекциями вектора a на оси Ox,
Oy, Oz.
Каждый вектор a может быть единственным образом разложен на сумму векторов, параллельных единичным ортам i , j плоской
системы:
a = ax |
|
+ ay |
|
+ az |
|
. |
(1.3) |
i |
j |
k |
Рис. 1.8
46
1. Основные определения из математики
Рис. 1.9
Скаляры ax, ay, az называются координатами вектора a в системе i , j , k , и обозначается это так:
a ={ax , ay , az }. |
(1.4) |
Записи векторов (1.3) и (1.4) равносильны.
Координаты вектора ax, ay, az и модуль вычисляются по формулам:
ax = a sin θ cos α, ay = a sin θ sin α, az = a cosθ, a = ax2 + a2y + az2.
Проекция вектора на ось есть скалярная величина, равная произведению модуля проектируемого вектора на косинус угла между положительным направлением оси и направлением вектора (рис. 1.9):
ax = a cos a; bx =b cosα1 =b cos(180°−α ) = −b cosϕ.
Линейные комбинации векторов. Сложение векторных вели-
чин производится по правилу параллелограмма: сумма двух векторов a и b , приведенных к общему началу, есть третий вектор с , длина которого равна длине параллелограмма, построенного на векторах a и b , а направлен вектор с от точки A к точке B (рис. 1.10, а):
a +b = c.
Модуль вектора с ≡ с вычисляется по формуле
c = a2 +b2 + 2ab cos(a,b).
47
И. В. Богомаз. Механика
а |
б |
в
Рис. 1.10
Построим треугольник из векторов a,b ,с (рис. 1.10, б). Отметим, что в этом треугольнике вектор с направлен на встречу векторов a и b .
Силовой многоугольник. Суммируют несколько векторов построением векторного многоугольника. Слагаемые векторы путем параллельного переноса последовательно пристраивают один за другим так, что начало последующего вектора совпадает с концом предыдущего, тогда вектор, замыкающий полученный многоугольник, является суммой заданных слагаемых, причем его начало совпадает с началом первого из слагаемых векторов, а конец – с концом последнего
(рис. 1.10, в).
Разность двух векторов. Разностью векторов a −b называется вектор d (совпадает с диагональю BD) такой, что сумма векторов d +b = а (рис. 1.11, а):
a −b = d .
Скалярное умножение векторов. Скалярным умножением век-
торов a и b (обозначаетсяa b ) называется скаляр, определяемый равенством
48
1. Основные определения из математики
c = a b = a b cos ϕ,
где угол ϕ – угол между векторами a и b , проведенными к общему началу (рис.11, б). Если векторы a и b заданы декартовыми координатами a {ax , ay , az }, b {bx ,by ,bz }, то скалярное произведение векторов вычисляется по формуле
c = a b = axbx + ayby + azbz .
Векторное умножение векторов. Векторным умножением векторов a и b (обозначается a ×b ) называется вектор c , длина которого равна c = a bsin ϕ, т. е. площади параллелограмма, построенного
на векторах a и b как на сторонах и направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы a и b (рис. 1.11, в):
c = a ×b .
а |
б |
в
Рис. 1.11
49