- •Раздел второй кинетика
- •4. Кинетика
- •4.1. Введение в кинетику
- •4.1.1. Предмет кинетики. Основные понятия
- •4.1.2. Основные законы механики
- •4.1.3. Связи и реакции связей
- •4.1.4. Силы трения
- •4.1.5. Классификация связей
- •Вопросы для повторения
- •4.2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •4.2.1. Дифференциальные уравнения движения свободной точки
- •4.2.2. Движение несвободной материальной точки
- •4.2.3. Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки
- •4.2.4. Две основные задачи динамики
- •Вопросы для повторения
- •4.3. Введение в динамику механической системы
- •4.3.1. Дифференциальные уравнения движения механической системы
- •4.3.2. Силы, действующие на абсолютно твердое тело
- •4.3.3. Распределенные силы. Центр тяжести
- •4.3.4. Момент силы относительно точки и относительно оси
- •4.3.5. Пара сил
- •4.3.6. Главный вектор и главный момент системы сил. Свойства внутренних сил
- •4.3.7. Приведение системы сил к данному центру
- •4.3.8. Масса и центр масс системы материальных точек
- •4.3.9. Моменты инерции
- •4.3.10. Моменты инерции простейших однородных тел
- •Вопросы для повторения
- •4.4. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс
- •4.4.1. Количество движения материальной точки и системы материальных точек. Элементарный и полный импульсы силы.
- •4.4.2. Теорема об изменении количества движения системы
- •4.4.3. Теорема о движении центра масс
- •4.4.4. Дифференциальные уравнения поступательного движения твердого тела
- •Вопросы для повторения
- •4.5. Теорема об изменении кинетического момента
- •4.5.1. Кинетический момент точки
- •4.5.2. Кинетический момент системы материальных точек
- •4.5.3. Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек
- •4.5.4. Дифференциальное уравнение вращательного движения твердого тела
- •Вопросы для повторения
- •4.6. Теорема об изменении кинетической энергии
- •4.6.1. Кинетическая энергия точки и системы точек
- •4.6.2. Работа силы
- •4.6.3. Работа силы, приложенной к вращающемуся твердому телу
- •4.6.4. Работа внутренних сил
- •4.6.5. Мощность
- •Вопросы для повторения
- •4.6.6. Теорема об изменении кинетической энергии
- •Вопросы для повторения
- •4.6.7.* Потенциальное силовое поле
- •4.6.8.* Потенциальная энергия
- •4.6.9*. Закон сохранения механической энергии
- •Вопросы для повторения
- •5. Статика
- •5.1. Условия равновесия системы сил, приложенных к твердому телу
- •5.2. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •5.3. Условия равновесия систем сходящихся и параллельных сил
- •5.4. Условия равновесия плоской системы сил
- •Решив эту систему, получим
- •5.5. Равновесие системы тел. Примеры решения задач
- •Вопросы для повторения
- •5.6.* Принцип возможных перемещений
- •Вопросы для повторения
- •6. Принцип даламбера
- •6.1. Принцип Даламбера для материальной точки
- •6. 2. Принцип Даламбера для системы материальных точек
- •6. 3 *. Определение динамических реакций подшипников при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси
- •6.4*. Общее уравнение динамики
- •Вопросы для повторения
- •Список литературы Основная
- •Дополнительная
- •4.1. Введение в кинетику ………………………………… . ..141
- •4.1.1.Предмет кинетики. Основные понятия………… ……..141
Вопросы для повторения
1. Зависит ли изменение кинетической энергии системы от внутренних сил?
2. Чему равны дифференциал кинетической энергии системы и ее производная по времени?
3. Зависит ли конечное приращение кинетической энергии системы от траекторий, по которым переместились ее точки?
4. В каком случае кинетическая энергия движущейся системы остается постоянной?
5. Вследствие полученного толчка круглое однородное кольцо катится без скольжения по горизонтальной поверхности. Как изменяется его кинетическая энергия в процессе движения?
6. В каком случае при конечном перемещении механической системы ее кинетическая энергия не изменится?
7. Материальная точка падает на Землю без начальной скорости. Чему равна полная высота падения, если на последнем его участке высотой h кинетическая энергия точки увеличилась вдвое?
4.6.7.* Потенциальное силовое поле
Как было установлено, работа силы на конечном перемещении точки ее приложения в общем случае зависит от траектории этой точки, а иногда и от закона ее движения по траектории. Однако практически во всех рассмотренных нами ранее примерах работа зависит лишь от начального и конечного положений точки приложения силы, а это означает, что существует обширный класс сил, обладающих данным свойством. Поскольку процесс вычисления работы таких сил на конечных перемещениях точек их приложения значительно упрощается, желательно иметь метод их определения, для получения которого введем ряд новых понятий.
В самом общем случае сила, приложенная к материальной точке, является функцией ее координат, скорости и времени. Если сила зависит только от координат точки ее приложения (и, может быть, еще от времени) или от взаимного расположения точек материальной системы, то такая сила называется позиционной. Область пространства, в которой на помещенную туда материальную точку действует позиционная сила, являющаяся однозначной конечной и дифференцируемой функцией координат этой точки и времени, называется силовым полем. Поле называется стационарным, если сила явно не зависит от времени; в противном случае поле называется нестационарным.
Стационарное поле называется потенциальным, если существует функция
U(x, у, z), дифференциал которой равен элементарной работе силы поля , т. е.
dU = dA = d = Fx dx +Fy dy + Fzdz . (4.120)
Функция U называется потенциальной или силовой функцией или просто потенциалом силы.
Определим условия существования силовой функции. Полный дифференциал функции U(x, у, z), согласно его математическому определению, равен
.
С другой стороны, по определению функции U
dU = Fxdx + Fydy +Fzdz .
Вычитая из последнего равенства предыдущее, получаем
.
Ввиду произвольности дифференциалов координат последнее равенство выполняется тождественно только в том случае, когда все коэффициенты перед dx, dy, dz равны нулю, т. е. когда
, , ,
или
, , . (4.121)
Последние соотношения служат вторым определением силовой функции: это функция координат точки, частные производные которой по координатам равны проекциям силы на соответствующие координатные оси.
Взяв частные производные от правых и левых частей равенств (4.121), получим и , , и т. д. По свойству смешанных частных производных и т. д. Отсюда окончательно получим условия существования потенциальной функции силы (x,y,z)
, , . (4.122)
Таким образом, если выполняется условие (4.122), то силовое поле является потенциальным и полная работа силы на перемещении точки ее приложения из положения М0 в положение М равна
. (4.123)
Следовательно, при перемещении точки в потенциальном поле полная работа приложенной к ней силы равна разности значений силовой функции в конечной и начальной точках и не зависит от формы траектории, по которой перемещение совершается. Это справедливо, если силовая функция однозначна, но в подавляющем большинстве задач условие однозначности выполняется.
Силы, действующие на материальную точку в потенциальном поле, называются потенциальными. К ним относятся силы тяжести, линейная сила упругости, силы тяготения и т. д. Силы сопротивления и, в частности, силы сухого трения потенциальными не являются.