- •1. Основные положения статистической термодинамики
- •1.1. Понятия и начала феноменологической термодинамики.
- •1.2. Микроскопическое (механическое) описание классических систем.
- •1.3. Особенности представления квантовых систем
- •1.4. Вероятность нахождения системы в элементе фазового пространства. Метод ансамблей Гиббса.
- •1.5. Макроскопические величины как фазовые средние
- •1.6. Распределение в системах с постоянным числом частиц
- •1.6.2. Распределения Гиббса.
- •1.6.3. Квазиклассическое приближение.
- •1.7. Свойства распределения Гиббса
- •1.8. Большое каноническое распределение Гиббса
- •2. Статистика идеального газа
- •2.1. Идеальный газ как модель статистической системы
- •2.2. Распределение Максвелла
- •2.3. Столкновения молекул со стенкой сосуда. Давление
- •2.4. Характерные величины идеального газа
- •2.5. Столкновение молекул между собой
- •2.6. Длина свободного пробега
- •2.7. Идеальный газ во внешнем поле
- •2.8. Число и функция состояний идеального газа
- •2.9. Классическая теория теплоемкости газа двухатомных молекул
- •2.10. Квантовая теория теплоемкости газа двухатомных молекул
- •2.11. Распределения в квантовых системах
- •3. Законы термодинамики
- •3.1. Статистическое обоснование первого начала термодинамики
- •3.2. Второе начало термодинамики
- •3.3. Вечный двигатель второго рода. Максимальная работа процессов
- •3.4. Полезная работа тепловых машин
- •3.5. Метод термодинамических потенциалов
- •3.6. Термодинамические коэффициенты. Критерии устойчивости равновесия
- •3.7. Статистическое вычисление термодинамических величин
- •3.8. Третье начало термодинамики (теорема Нернста)
- •3.9. Применения термодинамики
- •4. Статистика сложных систем.
- •4.1. Модель кристаллического твердого тела. Уравнение движения атомов
- •4.2. Дисперсионное уравнение нормальных колебаний кристалла
- •4.3. Кристалл как система линейных гармонических осцилляторов
- •4.4. Статистическая сумма и энергия кристалла (в гармоническом приближении)
- •4.5. Теория теплоемкости Дебая
- •4.6. Электронный газ в металлах
- •4.7. Зависимость энергии электрона от волнового вектора. Эффективная масса
- •4.8. Теория парамагнетизма. Природа и характеристики магнетизма.
- •4.9. Равновесное излучение.
- •4.10. Системы с кулоновским взаимодействием частиц.
- •5. Теория малых флуктуаций
- •5.1. Определение и значение флуктуаций
- •5.2. Мера вероятности и масштаб флуктуаций
- •5.3. Флуктуации термодинамических величин в однородной среде
- •5.4. Предельная чувствительность измерительных приборов
- •5.5. Рассеяния света флуктуациями
- •6. Элементы теории физической кинетики
- •6.1. Определения и характеристики необратимых процессов
- •6.2. Теория стационарных процессов в газе свободных электронов
- •6.3. Газокинетическое уравнение Больцмана
- •6.4. Приближение времени релаксации
- •Раздел 2
- •Раздел 2
- •Раздел 3
- •Раздел 4
- •Раздел 5
- •Раздел 6
- •Список Литературы
5. Теория малых флуктуаций
5.1. Определение и значение флуктуаций
Флуктуации – случайные отклонения наблюдаемых значений физических величин от их средних значений. Для макроскопических систем наблюдаемые значения физических величин с очень большой точностью совпадают с их статистическими средними, а сколько-нибудь значительные флуктуации встречаются редко. Так, относительная флуктуация аддитивной величины в системе из частиц обратно пропорционально . Этот результат является следствием отдельных макроскопических малых частей системы.
Исследование флуктуаций имеет принципиальное значение, так как позволяет установить границы применимости термодинамических понятий и закономерностей. Кроме того, флуктуации являются существенной особенностью многих физических явлений. Например, с точки зрения термодинамики (рассматриваются только средние значения физических величин!), импульс макроскопического тела, находящегося в среде с температурой , в состоянии равновесия равен нулю. Согласно же статистической физике, в соответствии с законом о равнораспределении энергии по степеням свободы средняя кинетическая энергия такого тела должна быть равна , а его третья часть совпадает с . Таким образом, средний квадрат каждой декартовой компоненты скорости тела равен . Это объясняет броуновское движение взвешенных частиц, которое послужило одним из первых объектов изучения флуктуаций. Хаотические отклонения плотности частиц – причина таких явлений как критическая опалесценция, голубая окраска неба, шумы радиоаппаратуры и т.п. В работах А. Эйнштейна и М. Смолуховского (1905-1906 гг.) построена количественная теория флуктуаций, которая оказалась в прекрасном согласии с экспериментальными фактами. Все это сыграло неоценимую роль в развитии молекулярно-статистических представлений, в окончательном утверждении молекулярно-кинетической модели вещества.
Имеется два основных источника флуктуаций: а) флуктуации классических физических величин обусловлены конечностью числа частиц в системе; б) у квантовых величин флуктуации связаны с соотношениями неопределенностей. Критерием классичности флуктуаций (пренебрежение квантовыми эффектами), вытекающим из соотношения неопределенностей, является неравенство , где – время, характеризующее скорость ( ) изменения физической величины около среднего значения (~ время релаксации), – температура (см. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Статистическая физика. М.: Наука. – 1964, 568 с, гл. 12, § 112.) При очень низких температурах или очень быстром изменении величины (очень мало ) флуктуации нельзя рассматривать термодинамически, и на первый план выступают чисто квантовые флуктуации.
Явление флуктуации практически может наблюдаться в двух случаях: 1) размеры системы достаточно малы; флуктуации происходят часто и масштаб их относительно велик; 2) размеры системы большие; флуктуации происходят также часто, но отклонение системы от состояния равновесия весьма малые. Наглядным примером флуктуаций в малых системах может служить броуновское движение.
В настоящем курсе основное внимание уделяется флуктуациям физических величин в больших классических системах и не рассматриваются квантовые флуктуации.