- •Лекционный блок
- •Глава 1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия
- •1.2. Скорость и ускорение
- •1.3. Равномерное и равнопеременное движение
- •1.4. Кинематика движения по окружности
- •Взаимосвязь угловых и линейных характеристик при движении по окружности
- •1.6. Нормальное, тангенциальное и полное ускорения
- •1.7. Кинематика произвольного криволинейного движения
- •1.8. Кинематика колебательного движения
- •1.8.1. Сложение колебаний одного направления
- •1.8.2. Биения
- •1.8.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •1.9. Кинематика волнового движения
- •1.9.1. Уравнение плоской волны
- •1.9.2. Общие характеристики волны
- •1.9.3. Распространение, отражение и преломление волн
- •1.9.4. Продольные и поперечные волны
- •1.9.5. Интерференция волн
- •1.9.6. Стоячие волны
- •1.9.7. Эффект Доплера
- •Глава 2. Динамика
- •2.1. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности
- •2.1.1. Классический закон сложения скоростей
- •2.2. Второй закон Ньютона
- •2.3. Силы в механике
- •2.3.1. Сила всемирного тяготения
- •2.3.2. Сила тяжести
- •2.3.3. Механическая связь. Реакция связи
- •2.3.4. Сила трения.
- •2.3.6. Сила упругости. Закон Гука
- •2.4. Третий закон Ньютона
- •Материальной точки (тела)
- •2.5.1. Импульс материальной точки
- •2.5.2. Импульс механической системы
- •Динамика движения материальной точки по окружности
- •2.7. Динамика вращательного движения относительно неподвижной оси
- •2.7.1. Момент инерции твердого тела
- •Задачи к главе 2 для самостоятельного решения
- •Глава 3. Статика
- •Глава 4. Работа силы. Мощность
- •4.1. Консервативные и неконсервативные силы в механике
- •4.1.1. Работа силы тяжести
- •4.1.2. Работа силы всемирного тяготения
- •4.1.3. Работа силы упругости
- •Глава 5. Энергия
- •5.1. Потенциальная энергия
- •5.2. Потенциальная энергия и сила поля
- •5.3. Кинетическая энергия поступательного движения
- •5.4. Кинетическая энергия вращательного движения
- •5.5. Полная механическая энергия тела (системы)
- •Глава 6. Законы сохранения
- •6.1. Закон сохранения импульса
- •6.2. Закон сохранения момента импульса
- •6.3. Закон сохранения механической энергии
- •6.3.1. Механическая энергия материальной точки
- •6.3.2. Механическая энергия материальной точки (тела) под воздействием произвольных сил
- •6.3.3. Механическая энергия системы
- •6.3.4. Упругое столкновение
- •Глава 7. Динамика малых колебаний
- •7.1. Пружинный маятник
- •7.2. Физический маятник
- •7.3. Математический маятник
- •7.4. Затухающие колебания
- •Влияние величины сопротивления на характер колебательного движения
- •7.6. Вынужденные колебания
- •7.7. Резонанс
- •Глава 8. Движение в неинерциальной системе отсчета
- •Кинематика движения в неинерциальной системе отсчета
- •8.2. Динамика движения в неинерциальной системе отсчета
- •Глава 9. Элементы гидро- и аэродинамики
- •9.1. Основные понятия
- •9.2. Уравнение Бернулли
- •9.3. Формула Торричелли
- •9.4. Горизонтальный поток жидкости
- •9.5. Подъемная сила
- •9.6. Течение вязкой жидкости
- •9.6.1. Установившаяся скорость
- •9.7. Гидростатика
- •9.7.1. Закон Паскаля. Сообщающиеся сосуды
- •9.7.2. Закон Архимеда.
- •Глава 10. Релятивистская механика
- •10.1. Кинематика специальной теории относительности
- •10.1.1. Интервал
- •10.1.2. Преобразования Лоренца
- •10.1.3. Относительность одновременности
- •10.1.4. Относительность длины
- •10.1.5. Относительность длительности событий
- •10.1.6. Релятивистское преобразование скоростей
- •10.1.7. Релятивистское преобразование ускорений
- •10.1.8. Релятивистский эффект Доплера
- •10.2. Динамика специальной теории относительности
- •10.2.1. Релятивистский импульс
- •10.2.2. Основное уравнение динамики сто
- •10.2.3. Релятивистское выражение для энергии
- •10.2.4. Взаимосвязь массы и энергии
- •10.2.5. Связь между энергией и импульсом тела
- •Соотношения (10.46) и (10.52) показывают, что энергия тела и его импульс зависят от системы отсчета, принятой в данном конкретном случае. Покажем, что величина
- •Примеры решения задач
- •Примеры решения задач по кинематике криволинейного движения
- •Примерная схема решения задач по кинематике колебаний
- •Задачи к главе I для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 2 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 3 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 6 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе семь для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 9 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 10 для самостоятельного решения
7.1. Пружинный маятник
Характер колебательного движения определяет уравнение динамики Ньютона, анализ которого показывает, что колебания возникают в системе при наличии силы, направленной к положению равновесия, т. е. в сторону, противоположную смещению. Такую силу называют возвращающей или восстанавливающей силой. Сказанное выше легко рассмотреть на примере движения пружинного маятника – системы, состоящей из тела массой m, подвешенного на пружине с коэффициентом жесткости (упругости) k. Пусть начальная длина ненагруженной пружины равна ℓ. На тело m действуют сила тяжести mg и сила упругости F = – kx, здесь х – вектор абсолютного удлинения пружины.
Рис. 7. 2. Пружинный маятник. А) равновесное состояние, B) начальное возмущение, при котором пружина получила дополнительное удлинение х |
Уравнения, описывающие состояние равновесия маятника и его движение, имеют следующий вид:
Если записать закон Гука для обоих состояний колебательной системы А и B ,и использовать определение ускорения, то систему уравнений (2.1) можно привести к виду:
Здесь ХА – абсолютная деформация пружины в состоянии равновесия маятника. Вычитая полученные уравнения, получим:
.
Разделим полученное уравнение почленно на m, введем обозначение k/m = 2 и, после проецирования на ось Х, запишем в следующем виде:
.
Решение полученного уравнения, как уже известно, имеет вид:
или:
,
параметры а и определяются начальными условиями (см. пример 7.3).
Замечание.
Сила F, входящая в уравнение Ньютона, как правило, представляет собой равнодействующую нескольких сил Fi. Может случиться так, что каждая из этих сил в отдельности является возвращающей и вызывает гармонические колебания. В силу линейного характера уравнения (7.6), его можно свести к системе уравнений
.
Таким образом, механическая система может участвовать сразу в нескольких колебательных движениях, и значение колеблющейся величины в каждый момент времени будет равно сумме значений составляющих колебаний. Сформулированное положение составляет так называемый принцип суперпозиции колебаний.
Математически принцип суперпозиции истолковывается так. Уравнение (7.6) является частным случаем уравнения вида:
.
В номенклатуре математического анализа уравнение вида (7.10) числится как обыкновенное линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами (коэффициенты a и b, в частном случае, могут быть нулями). Последнее определение требует комментария. Линейным уравнение называется потому, что оно содержит неизвестную функцию и ее производные в степени не выше первой, дифференциальным т. к. содержит производные или дифференциалы неизвестной функции (или нескольких неизвестных функций). В обыкновенном дифференциальном уравнении неизвестная функция зависит только от одной переменной. Наконец, порядок уравнения определяется наивысшим порядком производной, входящей в него.
В теории дифференциальных уравнений доказывается, что если функции Y1(x) и Y2(x) являются какими-либо решениями уравнения (7.10), то функция Y = c1Y1+c2Y2 (где с1 и с2 – некоторые постоянные), также является его решением. При этом, если функции Y1(x) и Y2(x) линейно независимы5, то Y = c1Y1+c2Y2 является общим решением указанного уравнения.