- •Лекционный блок
- •Глава 1. Кинематика
- •1.1. Основные понятия
- •1.2. Скорость и ускорение
- •1.3. Равномерное и равнопеременное движение
- •1.4. Кинематика движения по окружности
- •Взаимосвязь угловых и линейных характеристик при движении по окружности
- •1.6. Нормальное, тангенциальное и полное ускорения
- •1.7. Кинематика произвольного криволинейного движения
- •1.8. Кинематика колебательного движения
- •1.8.1. Сложение колебаний одного направления
- •1.8.2. Биения
- •1.8.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •1.9. Кинематика волнового движения
- •1.9.1. Уравнение плоской волны
- •1.9.2. Общие характеристики волны
- •1.9.3. Распространение, отражение и преломление волн
- •1.9.4. Продольные и поперечные волны
- •1.9.5. Интерференция волн
- •1.9.6. Стоячие волны
- •1.9.7. Эффект Доплера
- •Глава 2. Динамика
- •2.1. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности
- •2.1.1. Классический закон сложения скоростей
- •2.2. Второй закон Ньютона
- •2.3. Силы в механике
- •2.3.1. Сила всемирного тяготения
- •2.3.2. Сила тяжести
- •2.3.3. Механическая связь. Реакция связи
- •2.3.4. Сила трения.
- •2.3.6. Сила упругости. Закон Гука
- •2.4. Третий закон Ньютона
- •Материальной точки (тела)
- •2.5.1. Импульс материальной точки
- •2.5.2. Импульс механической системы
- •Динамика движения материальной точки по окружности
- •2.7. Динамика вращательного движения относительно неподвижной оси
- •2.7.1. Момент инерции твердого тела
- •Задачи к главе 2 для самостоятельного решения
- •Глава 3. Статика
- •Глава 4. Работа силы. Мощность
- •4.1. Консервативные и неконсервативные силы в механике
- •4.1.1. Работа силы тяжести
- •4.1.2. Работа силы всемирного тяготения
- •4.1.3. Работа силы упругости
- •Глава 5. Энергия
- •5.1. Потенциальная энергия
- •5.2. Потенциальная энергия и сила поля
- •5.3. Кинетическая энергия поступательного движения
- •5.4. Кинетическая энергия вращательного движения
- •5.5. Полная механическая энергия тела (системы)
- •Глава 6. Законы сохранения
- •6.1. Закон сохранения импульса
- •6.2. Закон сохранения момента импульса
- •6.3. Закон сохранения механической энергии
- •6.3.1. Механическая энергия материальной точки
- •6.3.2. Механическая энергия материальной точки (тела) под воздействием произвольных сил
- •6.3.3. Механическая энергия системы
- •6.3.4. Упругое столкновение
- •Глава 7. Динамика малых колебаний
- •7.1. Пружинный маятник
- •7.2. Физический маятник
- •7.3. Математический маятник
- •7.4. Затухающие колебания
- •Влияние величины сопротивления на характер колебательного движения
- •7.6. Вынужденные колебания
- •7.7. Резонанс
- •Глава 8. Движение в неинерциальной системе отсчета
- •Кинематика движения в неинерциальной системе отсчета
- •8.2. Динамика движения в неинерциальной системе отсчета
- •Глава 9. Элементы гидро- и аэродинамики
- •9.1. Основные понятия
- •9.2. Уравнение Бернулли
- •9.3. Формула Торричелли
- •9.4. Горизонтальный поток жидкости
- •9.5. Подъемная сила
- •9.6. Течение вязкой жидкости
- •9.6.1. Установившаяся скорость
- •9.7. Гидростатика
- •9.7.1. Закон Паскаля. Сообщающиеся сосуды
- •9.7.2. Закон Архимеда.
- •Глава 10. Релятивистская механика
- •10.1. Кинематика специальной теории относительности
- •10.1.1. Интервал
- •10.1.2. Преобразования Лоренца
- •10.1.3. Относительность одновременности
- •10.1.4. Относительность длины
- •10.1.5. Относительность длительности событий
- •10.1.6. Релятивистское преобразование скоростей
- •10.1.7. Релятивистское преобразование ускорений
- •10.1.8. Релятивистский эффект Доплера
- •10.2. Динамика специальной теории относительности
- •10.2.1. Релятивистский импульс
- •10.2.2. Основное уравнение динамики сто
- •10.2.3. Релятивистское выражение для энергии
- •10.2.4. Взаимосвязь массы и энергии
- •10.2.5. Связь между энергией и импульсом тела
- •Соотношения (10.46) и (10.52) показывают, что энергия тела и его импульс зависят от системы отсчета, принятой в данном конкретном случае. Покажем, что величина
- •Примеры решения задач
- •Примеры решения задач по кинематике криволинейного движения
- •Примерная схема решения задач по кинематике колебаний
- •Задачи к главе I для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 2 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 3 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 6 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе семь для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 9 для самостоятельного решения
- •Задачи к главе 10 для самостоятельного решения
10.1.3. Относительность одновременности
Из соотношений (10.17) следует, что если система Кдвижется относительно К со скоростьюV0 , то
.
Рассмотрим события 1 и 2, которые в системе К происходят одновременно (t1=t2=t) в различных точках пространства с координатамиx1иx2. В системе Ккоординаты и времена этих событий будут равны соответственно:
.
Из (10.19) следует, что если эти события совпали в пространстве в системе К, то они происходят в одном месте пространства и в системе К. Но если в К одновременные события происходят в разных точках пространства, то в Кони происходят в разное время. Разность времен (t2-t1) пропорциональна разности (x1-x2). Очевидно, что разность времен, в зависимости от знакаx1-x2, может быть как положительной, так и отрицательной, а это значит, что в системе отсчета Ксобытие 1 может как следовать за событием 2, так и опережать его.
10.1.4. Относительность длины
Пусть (см. рис. 10.4) в подвижной системе отсчета Кдлина некоторого стержня, расположенного вдоль оси х, равнаL0(L0=x2-x1).. Определим длинуL=x2-x1стержня в системе К, относительно которой он движется со скоростьюV0вдоль оси х вместе с системой К.
Рис. 10.4. Неподвижная (x,y,z,o) и подвижная (x,y,z,o) системы отсчета |
Так как стержень движется относительно К со скоростью V0, то используя преобразование Лоренца, запишем
,
следовательно, длина стержня в подвижной системе отсчета равна:
.
Соотношение (10.29) указывает на то, что длины L0иLне равны между собой. Из соотношения (10.20) следует:
.
Таким образом, длина стержня в системе, относительно которой он движется, меньше его длины в системе относительно которой он покоится. Явление уменьшения размеров тел в направлении движения называется лоренцевым сокращением длины. Очевидно, лоренцево сокращение длины тем больше, чем больше скорость Vдвижения системы отсчета, как это показано на рисунке 10.3.
Рис. 10.5. Лоренцево сокращение длины как функция релятивистского множителя =V/c |
Укажем, что заметить или зафиксировать лоренцево сокращение длины нельзя даже при скорости Vблизкой к скорости света. Изображение предмета на сетчатке глаза – результат одновременного воздействия на сетчатку света, пришедшего от различных точек предмета. Очевидно, что для такого одновременного воздействия импульсы, пришедшие от точек, находящихся на различных расстояниях от наблюдателя, должны быть испущены не одновременно. Оптическое изображение оказывается искаженным, но это искажение, компенсирует лоренцево сокращение длин.
10.1.5. Относительность длительности событий
Рассмотрим некоторое событие (процесс), которое происходит в некоторой точке системы К, движущейся относительно неподвижной системы K со скоростью V0, и длится в течении времени . В системе К координата .
Определим длительность t события в системе K. Для времен его начала и конца имеем:
,
откуда для длительности события в системе К получаем:
.
Время, измеренное по часам в системе отсчета, в которой тело неподвижно, т. е. по часам, движущимся вместе с телом, называется собственным временем. Последнее соотношение показывает, что . Уточним величины, входящие в (10.22):–собственное время, Δt – время, измеренное по часам системы отсчета К, относительно которой тело движется со скоростью V. Из соотношения (10.22) видно, что , т. е. часы в системе отсчета, относительно которой тело движется, идут быстрее часов, движущихся вместе с телом. Собственное время самое короткое. Иными словами, движущиеся часы идут медленное покоящихся. Такое явление называют замедлением времени.
Рис. 10.6. Лоренцево замедление времени как функция релятивистского множителя =V/c |
Отметим, что соотношение (10.22) экспериментально подтверждено в реакции распада мезонов, присутствующих в космических лучах, регистрируемых на Земле. Установлено, что среднее время жизни медленно летящего мезона порядка 2·10–6 c. Образуясь на высоте 20-30 км над поверхностью Земли, они даже обладая скоростью света V=c, за время жизни могли бы пролететь около 600 м. и не успевали бы достичь поверхности Земли. Этот кажущийся парадокс объясняется тем, что скорость космических мезонов действительно близка к скорости света с, а время 2·10–6 c – есть собственное время жизни мезона (нашем изложении это время ). В системе отсчета, связанной с Землей, их время жизни за счет релятивистского фактораоказывается гораздо больше. Заметим также, что расстояние в 30 км в системе отсчета, связанной с мезоном, сокращается до величины порядка 600м.