- •Тема III. Постійний електричний струм. 76
- •Тема VIII Випромінювання емх.. 135
- •2. Класична теорія електромагнетизму
- •3. Два види електричних зарядів
- •На відміну від зарядів, емп розподіляється у просторі неперервно. У цьому полягає одна з істотних відмін поля від частинок у класичній (не квантовій) фізиці.
- •4. Принцип близькодії
- •5. Деякі відомості з векторного аналізу
- •Деякі формули векторного аналізу.
- •Додаток Криволінійні координати
- •1.Закон Кулона
- •1)Закон Кулона стосується точкових зарядів;
- •3. Теорема Гауса
- •4.Потенціальний характер електростатичного поля
- •5.Скалярний потенціал.
- •6.Рівняння Пуассона і Лапласа
- •7. Загальний розв’язок рівняння Пуассона
- •8.Основні завдання електростатики
- •9. Теорема єдиності.
- •10.Енергія взаємодії електричних зарядів
- •11.Енергія електростатичного поля
- •12. Нестійкість електростатичних систем. Теорема Ірншоу.
- •13.Поле системи зарядів на далеких віддалях
- •14.Квадрупольний момент
- •15.Поверхневі і об’ємні заряди. Зв’язок між векторами е, d і р.
- •16. Діелектрики. Вектор поляризації.
- •17. Полярні діелектрики.
- •18.Умови на границі поділу двох діелектриків. А)Нерозривність нормальної компоненти d.
- •Б)Нерозривність тангенціальних компонент вектора е .
- •В)Закон заломлення ліній індукції на межі поділу двох діелектриків .
- •Г) Система рівнянь Максвелла для есп в діелектриках.
- •19. Електричне поле поляризованого тіла.
- •20. Електростатичне поле в провідниках.
- •21. Метод відображень.
- •Тема III. Постійний електричний струм.
- •1. Диференціальна форма законів Ома і Джоуля-Ленца
- •2. Умови стаціонарності струмів
- •3. Рівняння неперервності (закон збереження заряду)
- •4.Фактори існування постійного струму.
- •1. Поле всередині провідника.
- •2.Механізм існування постійного струму.
- •Тема IV Стаціонарне магнітне поле.
- •1. Магнітне поле струмів. Закон Біо-Савара-Лапласа. Закон Ампера.
- •2. Вектор-потенціал магнітного поля.
- •3. Циркуляція напруженості магнітного поля.
- •4. Рівняння Максвела для магнітного поля.
- •5.Магнітне поле струмів в однорідних магнетиках. Вектор в.
- •6.Сила Лоренца.
- •7. Пондеромоторна взаємодія струмів.
- •8. Коефіцієнт взаємної індукції.
- •Тема V: Квазістаціонарне електромагнітне поле
- •2.Інтегральна та диференціальна форма закону індукції Фарадея.
- •3. Енергія магнітного поля.
- •2*.Енергія магнітного поля (строге доведення).
- •Тема VI Змінне електорамагнітне поле
- •1.Струми зміщення.
- •2. Повна система рівнянь Максвела.
- •3.Загальний розв’язок рівнянь Максвела за допомогою скалярного та векторного потенціалів.
- •4.Теорема і вектор Умова—Пойтінга. Імпульс електромагнітного поля
- •Додаток:
- •Тема VII елektpomaгнітні хвилі
- •1. Хвильове рівняння
- •2. Плоскі електромагнітні хвилі
- •4. Властивості плоскої монохроматичної електромагнітної хвилі
- •4.Електромагнітні хвилі можна представити як потік релятивістських частинок.
- •5 . Фазова і групова швидкості
- •5. Відбивання і заломлення світла на межі двох діелектриків
- •7. Розповсюдження емх у діелектрику
- •8. Розповсюдження електромагнітних хвиль у провіднику.
- •9. Скін-ефект
- •Тема VIII Випромінювання емх..
- •1.Потенціали, що запізнюються.
- •2.Поле системи зарядів на далеких віддалях.
- •3. Дипольне випромінювання.
- •4. Інтенсивність випромінювання.
- •5.Випромінювання гармонійного осцилятора.
- •6.Випромінювання рамкової антени.
- •7. Розсіювання електромагнітних хвиль зарядами.
- •8. Реакція випромінювання
- •Тема X. Електродинаміка матеріальних середовищ.
- •1.Рівняння поля в середовищі.
- •2.Усереднення рівнянь Лоренца. Зв’язок між векторами h, b, j.
- •3.Електричні властивості діелектриків. Електронна теорія орієнтаційного механізму поляризації.
- •4.Магнітні властивості речовин.
- •Тема X Релятивіська електродинаміка.
- •1. Інваріантність рівнянь Максвела відносно перетворень Лоренца.
- •2.1.Аберація світла.
- •2.2.Ефект Доплера.
- •3. Рівняння поля в тензорній формі
- •4. Перетворення електричних і магнітних полів
- •5. Інваріанти електричного і магнітного полів
6.Сила Лоренца.
Згідно з законом Ампера на кожний елемент об’єму провідника із струмом, вміщеного в зовнішнє магнітне поле діє пондеромоторна сила:
(1)
Ця сила відмінна від нуля лише в тому випадку, якщо j ≠ 0, тобто якщо в провіднику відбувається рух зарядів.
Ви, можливо, здивуєтеся, чому ми не почали з деякого еквівалента закону Кулона для взаємодії струмів. Відповісти не це питання можна так: відрізок нитки зі струмом, на відміну від електричного заряду, не є незалежним об’єктом, який може бути фізично ізольованим. Ви не можете провести експеримент по визначенню поля, яке створює частина контуру: якщо іншої частини контуру не існує, тому струм не може бути постійним без порушення умови неперервності.
З точки зору електронної теорії, всі пондеромоторні сили, які діють на тіла в електромагнітному полі, повинні в кінцевому результаті зводитися до сил, які прикладені до електричних зарядів, які входять до складу цих тіл.
Виразимо густину струму j через число n “вільних” електронів, які знаходяться в одиниці об’єму (тобто електронів, рухом яких створюється струм) і через середню швидкість цих електронів u:
j=neu(2)
Напрям струму j умовно співпадає з тим напрямом, по якому рухалися б позитивні заряди, якщо б струм створювався їх рухом.
Таким чином, вектор j напрямлений протилежно середній швидкості u руху негативних електронів, тобто якщо під e розуміти алгебраїчну величину заряду (для електронів e<0), то можна написати:
j=neu (3)
Тоді сила визначається співвідношенням:
dF=μμ0[jH]dV
dF=μμ0ne[uH]dV (4)
Це результуюча сила, яка діє на ndV вільних електронів, які знаходяться в елементі об’єму провідника і які мають середню швидкість u. Сила, яка діє на один електрон:
f=μμ0e[vH]=e[vB] (5)
де v- дійсна швидкість електрона.
Якщо струму немає, то електрони рухаються хаотично, u=0 і рівнодійна прикладених сил дорівнює нулю.
Якщо врахувати силу eE, яка діє в електричному полі, то:
f=eE+eμ0[vH] (6)
Ця формула вперше була отримана Лоренцом – сила Лоренца.
Сила Лоренца – це сила, яка діє на рухомий заряд в магнітному полі. Сила, що діє на заряд в магнітному полі, як до напряму його руху v, так і до напряму поля Н. Таким чином, ця сила лише викривлює шлях заряду, не змінюючи його швидкості, тобто не виконує роботи. Ця обставина може здатися протиріччям того факту, що робота, яка здійснюється при русі провідника в магнітному полі відмінна від нуля. Уявне протиріччя виявиться, якщо врахувати, що рух провідника в магнітному полі неминуче супроводжується явищем електромагнітної індукції.
7. Пондеромоторна взаємодія струмів.
Нехай у нерухомих провідниках протікають постійні струми. Виділимо і розглянемо два елементи струму Idl1 і Idl2. Позначимо вектор, що з’єднує перший елемент з другим, через R12. За законом Біо-Савара-Лапласа перший елемент струму створює магнітне поле, напруженість якого в тому місці, де розміщений другий елемент, дорівнює:
(1)
За законом Ампера до другого елемента провідника прикладена сила:
(2)
Це є сила, з якою перший елемент діє на другий. Аналогічно можна знайти силу F21, з якою другий елемент струму діє на перший:
(3)
де R12= -R21.
Магнітна взаємодія між паралельними струмами залежить лише від добутку струмів, а не від густини зарядів і швидкості їх руху кожного зокрема.
Знайдені формули дають змогу пояснити взаємодію лінійних елементів струму.
Як приклад розглянемо взаємодію двох паралельних елементів струму. З малюнка видно, що в цьому випадку пондеромоторні сили F21 і F12 намагаються зблизити елементи струму, тобто вони притягаються. Легко переконатися, що антипаралельні елементи струму (тобто такі, які мають протилежні напрями) відштовхуються.
Ми одержали, що F12=-F21. Однак ці сили навіть в цьому випадку не задовольняють принцип рівності дії і протидії, оскільки їх напрямки лежать не на одній прямій.
Особливо різко проявляється порушення принципу рівності дії і протидії у тому випадку, якщо, наприклад, dl1 II R12, а dl2 R12. В цьому випадку dl1R12 =0, а тому F12=0, тоді як dl2R21 ≠ 0 і F21 ≠ 0; елемент dl1 відчуває силу з боку елемента dl2, але сам на неї не діє.