- •Тема III. Постійний електричний струм. 76
- •Тема VIII Випромінювання емх.. 135
- •2. Класична теорія електромагнетизму
- •3. Два види електричних зарядів
- •На відміну від зарядів, емп розподіляється у просторі неперервно. У цьому полягає одна з істотних відмін поля від частинок у класичній (не квантовій) фізиці.
- •4. Принцип близькодії
- •5. Деякі відомості з векторного аналізу
- •Деякі формули векторного аналізу.
- •Додаток Криволінійні координати
- •1.Закон Кулона
- •1)Закон Кулона стосується точкових зарядів;
- •3. Теорема Гауса
- •4.Потенціальний характер електростатичного поля
- •5.Скалярний потенціал.
- •6.Рівняння Пуассона і Лапласа
- •7. Загальний розв’язок рівняння Пуассона
- •8.Основні завдання електростатики
- •9. Теорема єдиності.
- •10.Енергія взаємодії електричних зарядів
- •11.Енергія електростатичного поля
- •12. Нестійкість електростатичних систем. Теорема Ірншоу.
- •13.Поле системи зарядів на далеких віддалях
- •14.Квадрупольний момент
- •15.Поверхневі і об’ємні заряди. Зв’язок між векторами е, d і р.
- •16. Діелектрики. Вектор поляризації.
- •17. Полярні діелектрики.
- •18.Умови на границі поділу двох діелектриків. А)Нерозривність нормальної компоненти d.
- •Б)Нерозривність тангенціальних компонент вектора е .
- •В)Закон заломлення ліній індукції на межі поділу двох діелектриків .
- •Г) Система рівнянь Максвелла для есп в діелектриках.
- •19. Електричне поле поляризованого тіла.
- •20. Електростатичне поле в провідниках.
- •21. Метод відображень.
- •Тема III. Постійний електричний струм.
- •1. Диференціальна форма законів Ома і Джоуля-Ленца
- •2. Умови стаціонарності струмів
- •3. Рівняння неперервності (закон збереження заряду)
- •4.Фактори існування постійного струму.
- •1. Поле всередині провідника.
- •2.Механізм існування постійного струму.
- •Тема IV Стаціонарне магнітне поле.
- •1. Магнітне поле струмів. Закон Біо-Савара-Лапласа. Закон Ампера.
- •2. Вектор-потенціал магнітного поля.
- •3. Циркуляція напруженості магнітного поля.
- •4. Рівняння Максвела для магнітного поля.
- •5.Магнітне поле струмів в однорідних магнетиках. Вектор в.
- •6.Сила Лоренца.
- •7. Пондеромоторна взаємодія струмів.
- •8. Коефіцієнт взаємної індукції.
- •Тема V: Квазістаціонарне електромагнітне поле
- •2.Інтегральна та диференціальна форма закону індукції Фарадея.
- •3. Енергія магнітного поля.
- •2*.Енергія магнітного поля (строге доведення).
- •Тема VI Змінне електорамагнітне поле
- •1.Струми зміщення.
- •2. Повна система рівнянь Максвела.
- •3.Загальний розв’язок рівнянь Максвела за допомогою скалярного та векторного потенціалів.
- •4.Теорема і вектор Умова—Пойтінга. Імпульс електромагнітного поля
- •Додаток:
- •Тема VII елektpomaгнітні хвилі
- •1. Хвильове рівняння
- •2. Плоскі електромагнітні хвилі
- •4. Властивості плоскої монохроматичної електромагнітної хвилі
- •4.Електромагнітні хвилі можна представити як потік релятивістських частинок.
- •5 . Фазова і групова швидкості
- •5. Відбивання і заломлення світла на межі двох діелектриків
- •7. Розповсюдження емх у діелектрику
- •8. Розповсюдження електромагнітних хвиль у провіднику.
- •9. Скін-ефект
- •Тема VIII Випромінювання емх..
- •1.Потенціали, що запізнюються.
- •2.Поле системи зарядів на далеких віддалях.
- •3. Дипольне випромінювання.
- •4. Інтенсивність випромінювання.
- •5.Випромінювання гармонійного осцилятора.
- •6.Випромінювання рамкової антени.
- •7. Розсіювання електромагнітних хвиль зарядами.
- •8. Реакція випромінювання
- •Тема X. Електродинаміка матеріальних середовищ.
- •1.Рівняння поля в середовищі.
- •2.Усереднення рівнянь Лоренца. Зв’язок між векторами h, b, j.
- •3.Електричні властивості діелектриків. Електронна теорія орієнтаційного механізму поляризації.
- •4.Магнітні властивості речовин.
- •Тема X Релятивіська електродинаміка.
- •1. Інваріантність рівнянь Максвела відносно перетворень Лоренца.
- •2.1.Аберація світла.
- •2.2.Ефект Доплера.
- •3. Рівняння поля в тензорній формі
- •4. Перетворення електричних і магнітних полів
- •5. Інваріанти електричного і магнітного полів
Деякі формули векторного аналізу.
Знайдемо дивергенцію і ротор радіуса-вектора r, а також градієнт модуля r. Прийнявши до уваги, що r = (Σx2i)½,одержемо відповідно (2)
(48)
де ег — орт радіуса-вектора r. Відповідно до (11)
(49)
(ми використовували той факт, що ri=xi). У n - просторі r = n. Легко переконатися в тому, що ротор радіуса-вектора дорівнює нулю:
[r] = 0.(50)
Для цього можна скористатися формулою (22), замінивши в ній ak через xk. Тоді одержимо
Цей вираз дорівнює нулю, тому що при однакових значеннях індексів i і k перетворюється в нуль множник eikl, а при різних значеннях — перетворюється в нуль множник δік. Співвідношення (50) випливає також з того факту, що циркуляція вектора r по будь-якому контурі дорівнює нулю.
Дійсно, згідно (14)
Під знаком інтеграла стоїть повний диференціал, тому інтеграл дорівнює нулю.
Тепер знайдемо градієнт функції від r, тобто Ñφ(r). Частинна похідна від φ(r) по xk має вигляд
.
Отже,
Прийнявши до увагу формулу (48), можна написати
(51)
Нехай існує функція відстані між двома точками:
,
де
Операцію відшукання градієнта можна застосувати до цієї функції двома способами - можна робити диференціювання або по координатах хі або по координатах x'i. Щоб розрізняти ці два градієнти, у першому випадку ми будемо користатися позначенням Ñ, а в другому випадком-позначенням Ñ''. Компоненти градієнта в обох випадках мають вигляд
Очевидно, що похідні ¶R/¶xi і ¶R/¶x'i відрізняються тільки знаком. Звідси висновок
(52)
Обчислимо ротор орта er =r/r. Представивши r/r як добуток φ = 1/r на а =r, застосуємо формулу (27). У результаті одержимо, що
.
Згідно (51)
.
Тому перший доданок дорівнює нулю. Другий доданок дорівнює нулю відповідно до (50). Таким чином,
(53)
Тепер знайдемо ротор функції φ(r)er, де φ(r) - похідна функція від r. Застосуємо знову формули (27) і (51).
(див. (53)). Отже,
(54)
Нехай нам дана векторна функція а скалярної величини ξ, що у свою чергу є функцією координат хі:ξ = ξ(xi).
Знайдемо ротор і дивергенцію цієї функції. За правилами диференціювання складної функції
(55)
Згідно (22)
Величина ¶ ak /¶ ξ, є k-a компонента вектора ¶ a/¶ ξ, а ¶ξ / ¶xi 1-a компонента градієнта функції ξ. Отже,
(ми скористалися формулою (29)). Отже, якщо a=a(ξ), де ξ=ξ(x1, x2, x3) то
(56)
Для знаходження дивергенції функції a(ξ) будемо виходити з формули (11). Врахувавши (55), одержимо
(57)
Поклавши у формулах (56) і (57) ξ= r (r — модуль радіуса-вектора), одержимо, що
(58)
(59)
(див. (48)).
Доведемо формулу
(60)
де а — деяка векторна функція, V — довільний об’єм, f — обмежуюча його поверхня, n — зовнішня нормаль до елемента поверхні df. Для цього помножимо скалярно вектор [Ña] на довільний постійний вектор b. З формули Ñ [ab] = b[Ña]— a[Ñb] (див.( 28)) випливає, що b[Ña] =Ñ [ab] + a[Ñb] = Ñ [ab] ([Ñb] = 0, тому що b= const). Тепер проiнтегруємо отримане співвідношення по деякому об’ємі V і застосуємо до правої частини теорему Остроградського — Гауса:
Виконавши в останньому інтегралі циклічну перестановку векторів, що перемножуються, (див. (3)), одержимо
Винесемо постійний вектор b за знак інтеграла:
Отримане співвідношення повинне виконуватися при довільному виборі вектора b. Тому на b можна скоротити. У результаті ми прийдемо до формули (60).
Підсумок
Ñ=∂/∂x·i+∂/∂y·j+∂/∂z·k
ÑU(x.,y,z)=gradU=∂U/∂x·i+∂U/∂y·j+∂U/∂y·k
(ÑA(x,y,z))=divA=∂Ax/∂x+∂Ay/∂y+∂Az/∂z
ÑÑU=Ñ2U=ΔU=∂2U/∂x2+∂2U/∂y2+∂2U/∂z2, Δ=∂2/∂x2+∂2/∂y2+∂2/∂z2
Ñ[ÑA]=divrotA=0
[Ñ[ÑA]]=rotrotA=graddivA-Ñ2A
Потік вектора A:
Теорема Гауса:
Циркуляція вектора:
Теорема Стокса:
Теорема Гріна І. Використаємо означення:
Покладемо: A=Ψgradφ=ΨÑφ, де Ψ, φ—скалярні функції; оскільки:
diva=div(Ψgradφ)=Ñ(ΨÑφ)=Ψ(ÑÑφ)+(ÑΨ)( Ñφ)
An=Ψgradnφ=Ψ·∂φ/∂n
Таким чином, одержимо:
(*)
Теорема Гріна ІІ: в останньому співвідношенні (*) поміняємо Ψ на φ і навпаки
(2*)
і віднімемо від першого друге:
СФЕРИЧНА СИСТЕМА КООРДИНАТ
ЦИЛІНДРИЧНА СИСТЕМА КООРДИНАТ