- •Фоковское пространство духов 224
- •Пуанкаре-инвариантность 233
- •59, 60 Вершинный оператор 58, 63, 66, 195
- •Сравнительная таблица обозначений, используемых в частях I и и
- •Глава 2
- •Глава 3
- •34 Глава 3
- •Глава 4 Суперструны
- •Глава 5 Гетеротическая струна
- •52 Глава 5
- •Глава 6
- •Глава 6
- •66 Глава 6
- •Глава 7
- •Глава 8
- •78 Глава 8
- •Глава 9
- •Глава 10 Дальнейшие перспективы
- •Глава 10
- •Часть II Лекции по теории струн
- •Глава 11 Введение
- •Глава 12 Струна Намбу—Гото: классический анализ
- •12.1. Принцип действия
- •12.1.1. Действие Намбу — Гото
- •12.1.2. Действие в квадратичной форме
- •12.1.4. Калибровочные симметрии
- •106 Глава 12
- •12.1.5. Глобальные симметрии
- •12,1.6. Конформная симметрия
- •12.1.7. Граничные условия
- •112 , Глава 12
- •12.2. Гамильтонов формализм
- •12.2.1. Связи
- •12.2.2. Смысл условий связи — упрощение формализма
- •Глава 12
- •12.3. Более подробное описание алгебры связей
- •12.3.1. Явные вычисления
- •12.3.2. Условия Вирасоро
- •1. Открытая струна:
- •12.4. Фурье-моды
- •12.4.2. Замкнутые струны
- •12.5. Калибровка светового конуса
- •12.5.2. Калибровка светового конуса
- •12.5.3. Общее решение классических уравнений движения струны
- •144 Глава 12
- •12.5.4. Скобки Дирака как независимые степени свободы
- •12.5.5. Действие и гамильтониан в калибровке светового конуса
- •12.5.6. Генераторы алгебры Пуанкаре
- •150 Глава 12
- •Глава 13
- •13.1. Алгебра Вирасоро — общее рассмотрение
- •13.1.1. Введение
- •13.1.2. Операторы Вирасоро — фоковское представление
- •13.1.3. Алгебра Вирасоро
- •13.1.4. Сравнение связей Вирасоро с уравнением Уилера — Де Витта
- •15.1.5. Алгебра Вирасоро и алгебры Каца — Муди
- •13.1.6. Алгебра Вирасоро на искривленном фоне
- •1 3.2.1. Брст-квантование — краткий обзор
- •13.2.3. Фоковское пространство духов
- •13.2.5. Критическая размерность на искривленном фоне
- •13.2.6. Физическое подпространство
- •174 Глава 13
- •13.27. Замечания по поводу удвоения
- •13.2.8. Разное
- •13.3. Квантование в калибровке светового конуса
- •13.3.1. Пуанкаре-инвариантность квантовой теории
- •13.3.2. Описание спектра
- •13,3.3. Замкнутая струна — пуанкаре-инвариантность
- •13.3.4. Спектр (замкнутая струна)
- •13.4. Ковариантное квантование
- •13.4.2. Вершинный оператор
- •13.4.3. Состояния ддф
- •Глава 14
- •14.1. Локальная суперсимметрия в двух измерениях
- •14.2. Суперконформная алгебра
- •14.2.1. Квадратный корень из бозонных и фермионных связей
- •14.2.2. Граничные условия
- •14.2.26. Замкнутая струна
- •14.2.4. Генераторы Пуанкаре
- •14.3. Фурье-моды (открытая струна)
- •14.3.3. Генераторы Пуанкаре
- •14.3.4. Замечания для случая замкнутой струны
- •Глава 15 Фермионная струна: квантовый анализ
- •15.1. Бекки — Рюэ— Стора — Тютина (брст) квантование модели Неве— Шварца
- •15.1.1. Фоковское пространство духов
- •15.1.2. Брст-оператор
- •15.1.3. Критическая размерность
- •15.1.4. Структура физического подпространства
- •15.2. Бекки — Рюэ — Стора — Тютина (брст) квантование модели Рамона
- •15.2.1. Фоковское пространство духов
- •15.2.2. Брст-оператор
- •15.2.3. Критическая размерность
- •15.2.4. Структура физического подпространства
- •15.2.5. Замечания для случая замкнутой струны
- •15.3.1. Пуанкаре-инвариантность
- •15.3.2. Спектр Неве — Шварца
- •15.3.3. Спектр замкнутой струны Неве — Шварца
- •15.4. Квантование модели Района в калибровке светового конуса
- •15.4. 1. Пуанкаре-инвариантность
- •15.4.2. Спектр Рамона
- •15.4.3. Замкнутая струна
- •236 Глава 15
- •15.5. Суперсимметрия в десяти измерениях
- •15.5.1. Открытая струна
- •15.5.2. Замкнутая струна
- •Глава 16
- •16.1. Ковариантное действие
- •16.1.2. Инвариантное действие
- •16.1.3. Локальная суперсимметрия
- •16.1.4. Уравнения движения и граничные условия
- •16.1.5. Структура калибровочных симметрии
- •16.1.6. Суперзаряды Пуанкаре
- •16.1.7. Гамильтонов формализм
- •16.1.8. Калибровка светового конуса
- •256 Глава 16
- •16.2. Квантовая теория
- •16.3. Суперчастица
- •16.3.1. Действие — калибровочные симметрии
- •16.3.2. Суперзаряды Пуанкаре
- •260 Глава 16
- •16.3.4. Смысл связей
- •16.3.5. Модель Сиджела
- •16.3.6. Калибровка светового конуса
- •270 Глава 16
- •272 Глава 16
- •Глава 17 Гетеротическая струна
- •Для бозонной струны, основанное на брст-методах
- •Разложение десятимерных спиноров в калибровке светового конуса
- •Оглавление
- •Глава 13. Квантование струны Намбу—Гото 152
- •Глава 15. Фермионная струна: квантовый анализ
- •Глава 16. Суперструиа 239
- •Глава 17. Гетеротическая струна 274
Глава 10 Дальнейшие перспективы
Теория струн имеет прекрасную перспективу стать фундаментальной единой теорией природы. Как мы уже убедились, она, ло-видимому, решает проблему квантовой гравитации; в рамках этой теории делается однозначный выбор калибровочной группы, а число возможных теоретически непротиворечивых моделей оказывается ограниченным. В настоящее время мы имеем всего пять моделей, которые, по-видимому, являются последовательными. И в лучшем из миров только одна из этих моделей должна быть полностью непротиворечивой. Нам остается выяснить три чрезвычайно важных вопроса.
1. Нам нужно выяснить вопрос о конечности квантовых поправок. Как мы уже говорили, имеются хорошие шансы, что конечность теории возмущений будет доказана в ближайшем будущем. Здесь наиболее плодотворным может оказаться подход Манделстама [71], основанный на первично квантованном формализме интеграла по траекториям; может также оказаться полезным подход вторично квантованной теории поля, который мы обсуждали выше. С некоторыми дополнительными предположениями аргументы, использующие контрчлены, также должны дать убедительные результаты.
Но показать, что каждый член разложения по теории возмущений является конечным, еще недостаточно. Мы должны также быть в состоянии просуммировать весь ряд или по крайней мере показать, что он является асимптотическим рядом. Здесь могут возникнуть трудности, так как параметром разложения является х — размерная величина. В принципе петли высших порядков могут доминировать при высоких энергиях, а зто как раз та область, где, как предполагается, мы должны перейти к струнной теории и отказаться от теорий точечных частиц. На старом 5-матричном языке петли дают разрезы Редже, которые доминируют над полюсом Редже, если интерсепт полюса больше единицы, а именно это имеет место в данном случае. Поэтому возникают некоторые сомнения относительно того, что струнная теория является действительно фундамен-
Дальнейшие перспективы 87
тальной теорией в области очень высоких энергий. Решение этой проблемы безусловно окажется поучительным.
Второй основной вопрос касается нахождения геометри ческой интерпретации теории струн. Струнные теории рассмат ривались по существу только в калибровке светового конуса. Если обычную гравитацию описывать аналогичным образом в калибровке светового конуса, то в такой формулировке будет не просто увидеть принцип эквивалентности или общую кова риантность, лежащую в основе эйнштейновской теории. Поэтому мы должны найти общековариантные теории, которые после фиксации симметрии наложением калибровки светового конуса приводят к результатам, рассмотренным выше. В этом направ лении были достигнуты некоторые успехи [73]. Это действи тельно грандиозная задача, поскольку нахождение общего прин ципа, по которому строится правильная теория струн, означало' бы нахождение принципа, лежащего в основе теории, описы вающей Природу! Кроме того, такая теория, возможно, имела бы важные следствия для математики. В свое время эйнштейнов ская гравитация оказала влияние на развитие таких областей современной математики, как дифференциальная геометрия, то пология и многие другие. Вероятнее всего, теория струн будет использовать еще более тонкие математические методы и даже такую математику, которая еще находится на стадии развития.
Наконец, мы должны понять, каким образом осуществ ляется компактификация теории струн на четыре измерения. В этом вопросе недавно был достигнут большой прогресс. Кан- делас и др. [74] показали, что в случае гетеротической струны с калибровочной группой i^X^e требование N = 1 -суперсим метрии для d = 4 приводит к тому, что можно найти та кие классические решения, которые компактифицируются на М4Х К, где М^ — четырехмерное пространство Минковского, а К—некоторое шестимерное пространство. Основываясь на ар гументах из струнной теории, а также на исследовании соответ ствующей теории поля, они пришли к выводу, что это простран ство должно быть риччи-плоским пространством с группой го- лономии SU(3). Примеры этих пространств, называемых также «пространствами Калаби — Яу», были уже известны [75]. Та ких пространств можно построить около 10 000. Остается на деяться, что дальнейшие исследования квантовой теории умень шат число возможных решений. Мы надеемся, что в конечном счете только одно из таких решений окажется полностью после довательным. Все мечты осуществились бы в том случае, если квантовая теория не только выделила бы одну из струнных мо делей, но также привела к тому, чтобы эта струнная модель компактифицировалась на четырех измерениях единственным